Рассеянные волны
Cтраница 2
Полный вектор Е состоит из падающего поля (7.6.34) плюс уходящие рассеянные волны; последние определяются из уравнения Максвелла с использованием того граничного условия, что для идеального проводника тангенциальное электрическое поле на поверхности сферы обращается в нуль. [16]
При вычислении матрицы плотности мы будем предполагать, что рассеянные волны имеют беспорядочные фазы и при сложении в среднем дают нуль. [17]
Резонаторы с гауссовыми зеркалами обладают идеально сглаженным краем: рассеянные волны там вообще не возникают, отсутствуют, как мы видели, и связанные с последними неприятности. [18]
При вычислении матрицы плотности мы будем предполагать, что рассеянные волны имеют беспорядочные фазы и при сложении в среднем дают нуль. [19]
Когда размеры веоднородностей невелики по сравнению с длиной волны, то рассеянные волны распространяются во всевозможных направлениях и уносят с собой значительную часть энергии проходящей волны. [20]
Когда размеры неоднородностей невелики по сравнению с длиной волны, то рассеянные волны распространяются во всевозможных направлениях и уносят с собой значительную часть энергии проходящей волны. [21]
Кроме падающей основной волны, в силу законов волнового движения возникают дополнительные рассеянные волны, распространяющиеся во все стороны от рассеивающего тела. Эти рассеянные волны, естественно, будут иметь ту же частоту, что и падающие волны, поэтому такое рассеяние часто называют когерентным. [22]
 |
Возвышение свободной поверхности на границе острова в случае. [23] |
Обычно используемое физическое приближение основывается на предположении, что вдали от неоднородного участка рассеянные волны должны быть радиально уходящими. [24]
Этот метод, основанный на свойствах трещин геосреды изменять энергию сейсмических волн и переизлучать рассеянные волны, которые в энергетическом отношении на 1 - 2 порядка ниже отраженной составляющей сейсмического волнового поля, позволяет изучать трехмерное распределение трещиноватости. [25]
Этот метод, основанный на свойствах трещин геосреды изменять энергию сейсмических волн и переизлучать рассеянные волны, которые в энергетическом отношении на 1 - 2 порядка ниже отраженной составляющей сейсмического волнового поля, позволяет изучать трехмерное распределение трещино-ватости. [26]
При падении волны из жидкости или газа ( первой среды) на шероховатую поверхность твердого тела появляются рассеянные волны. Переход импульсов УЗК через шероховатую границу раздела сопровождается трансформацией их спектров в зависимости от соотношения размера неронностей л длин волн в первой среде соответствующих частотных составляющих. Одновременное распространение волн в первой среде между неровностями и в материале неровностей вызывает интерференцию. [27]
Первое слагаемое в (4.31), которое мы будем называть падающей волной, описывает начальное состояние системы, а второе сла емое - рассеянные волны. Эти термины ислользуются в том же смысле, что и в случае задачи двух тел. А) отвечают кластерные сферические волны А ( ха1) оА ( уа. Три свободные частицы в конечном состоянии описываются шестимерной сферической волной. [28]
В газе квантовых частиц также естественно предположить, что исходная волновая функция J ( T) постепенно исчезает на длине - А, превращаясь в рассеянные волны. Квантовая частица не может проявлять себя одновременно во многих областях пространства в условиях, когда когерентность между этими областями полностью разрушена. Поэтому необходимо принять как аксиоматическое утверждение, что по прошествии некоторого промежутка времени порядка нескольких времен рассеяния волновая функция частицы может быть отличной от нуля только в некоторой ограниченной области пространства. [29]
В газе квантовых частиц также естественно предположить, что исходная волновая функция i - ( ri) постепенно исчезает на длине - Я, превращаясь в рассеянные волны. Квантовая частица не может проявлять себя одновременно во многих областях пространства в условиях, когда когерентность между этими областями полностью разрушена. [30]
Страницы: 1 2 3 4