Сферические волны

Cтраница 3

Схема ( а, углы ( б и коэффициенты ( в отражения ( по амплитуде смещения поперечной волны от границы сталь-вакуум ( газ. [31]

При исследовании коэффициентов отражения и прохождения ультразвука используют сферические волны, расходящиеся в пределах некоторого телесного угла. [32]

График изменения коэффициента прохождения при падении продольной волны из плексигласа ( р 1180 кг / м3. с 2640 м / с на границу со сталью. б - толщина контактного слоя масла, отнесенная к длине волны ультразвука.| График изменения коэффициента прохождения поперечных волн при падении продольной волны из плексигласа ( р 1180 кг / м3. с 2730 м / с на границу с алюминием при контакте через тонкий слон жидкости.| Схема отражения и преломления сферической волны. [33]

При исследовании коэффициентов отражения и прохождения ультразвука используют сферические волны, расходящиеся в пределах некоторого телесного угла. Поэтому значения коэффициентов отражения и преломления усредняются в некотором интервале углов падения. [34]

Схема записи одноступенчатой безлинзовой радужной голограммы сходящей предметной волной. [35]

Здесь в качестве предметной волны используются расходящиеся или сходящиеся сферические волны. [36]

Наряду с плоскими волнами, очень большое значение имеют Сферические волны. Можно себе представить, например, что в упругой среде находится пульсирующий шар, все точки поверхности которого всегда имеют одинаковые скорости. Колебания шара вызывают волну, которая, очевидно, будет сферической; иными словами, волновые поверхности в данном случае являются сферами с центром в центре шара. [37]

Пути распространения звука в атмосфере при различных знаках производной скорости распространения звука по высоте. [38]

Если размеры источника звука невелики, то он излучает сферические волны. В силу закона сохранения энергии интенсивность звука убывает в такой волне обратно пропорционально квадрату расстояния, а давление - обратно пропорционально расстоянию. Если размеры источника звука велики по сравнению с длиной излучаемой волны, и источник звука имеет вид плоскости, все точки которой колеблются сш. В идеально плоской волне звуковое давление и интенсивность звука постоянны. Промежуточным типом звуковых волн являются цилиндрические. Они возникают в том случае, когда размеры излучателя в одном направлении много больше длины волны, а в другом ( перпендикулярном) направлении много меньше. Фронт звуковых волн при этом имеет форму цилиндра, ось которого совпадает с излучателем. [39]

При г - оо в каждом небольшом участке пространства сферические волны (24.7) можно рассматривать как плоские с импульсом р рп. [40]

Каждая светящаяся точка А ( рис. 119) испускает расходящиеся сферические волны. С волновой точки зрения роль выпуклой линзы CD сводится к тому, что она превращает расходящиеся волны в сходящиеся в точке В, называемой изображением. Достигается это тем, что линза сильнее замедляет движение сферических волн в их центральных частях по сравнению с краями. [41]

Линзовые антенны. [42]

В диэлектрической линзе ( рис. 9 - 22 а) сферические волны достигают заднего контура линзы ABOCD в различных фазах. [43]

Рассмотрим, прежде всего, два идеальных источника, излучающих сферические волны. Оба источника колеблются синхронно. Как известно, в этом случае для волн любого типа ( проще всего это тфодемонстрировать на примере водяных волн) возникает характерное поле, в котором мы видим светлые и темные борозды, проходящие через те места, где волны усиливают или ослабляют друг друга. [44]

При г - - оо в каждом небольшом участке пространства сферические волны ( 24 7) можно рассматривать как плоские с импульсом р рп. [45]

Страницы: 1 2 3 4