Cтраница 3
Сохранение различных фазовых скоростей в модели, как это предложено X. Рахматуллиным [50], приводит к более общим результатам. Клейман рассматривает плоские периодические волны, распространяющиеся в многокомпонентных средах, от источника гармонических колебаний, помещенного в начале координата, и давление, меняющееся в этой точке по закону Р ( 0, t) Acoswl При этом отмечено, что при весьма больших частотах колебания давления скорость и коэффициент затухания не зависят от частоты. [31]
Показатель преломления волн слегка изменяется при изменении частоты. Не существует ли связи между зависимостью показателя преломления волн от частоты и зависимостью показателя преломления света от цвета. Соблазнительно сделать предположение, что свет представляет собой периодические волны и что различные цвета соответствуют волнам различных частот. [32]
Все мы знаем, что при прохождении сквозь замочную скважину свет не испытывает заметного загибания и проходит дальше по первоначальному направлению. Если свет представляет собой волны, то это означает, что длина световых волн должна быть гораздо меньше ширины замочной скважины. Однако чтобы окончательно удостовериться в том, что свет - это периодические волны, необходимо произвести такой опыт, который обнаружил бы дифракцию света. Два таких опыта были описаны в разделе 11.7. Повторим опыт по наблюдению за прохождением света через узкую щель между двумя пальцами. Когда ширина щели составляет около 0 5 см, удлиненный тонкий источник света, наблюдаемый через щель, имеет нормальный вид. Но когда щель сужена примерно до 0 1 мм, источник света как бы растягивается поперек щели. Кроме того, если поворачивать руку со сложенными пальцами вокруг лучей света как вокруг оси, то кажущееся растяжение источника будет во всех положениях пальцев сохранять направление, перпендикулярное к щели. [33]
Из того что поведение компонентов является линейно упругим, следует, что наблюдаемая дисперсия обусловлена только наличием волокон, но не вязкоупругостью материала, как можно было бы предположить для композита с эпоксидной матрицей. Для экспериментов были изготовлены образцы двух типов - с объемным содержанием вольфрама 2 2 и 22 1 % соответственно. Дисперсионные характеристики этих композитов были определены для гармонических волн при помощи техники водяной бани с использованием широкополосных преобразователей. Полученные данные показывают, что при распространении волн перпендикулярно волокнам композит работает как волновой фильтр, избирательно пропускающий или отражающий периодические волны. [34]
Исследуя интерференцию волн в волновой кювете, используем два точечных источника, возбуждающих круговые волны. Пусть они располагаются на расстоянии d друг от друга и возбуждают волновые импульсы с одинаковой частотой. Кроме того, пусть они погружаются в воду одновременно и, следовательно, порождают гребни волн тоже одновременно. Каждая окружность изображает гребень волны, расходящейся от своего источника. Поскольку источники посылают периодические волны, гребни везде расположены на одинаковом, расстоянии, равном длине волны К. Интервалы между гребнями одинаковы в обоих семействах, так как оба источника возбуждают волны одинаковой длины. Радиусы соответственных гребней обоих семейств равны, так как возбудители колеблются с одинаковой фазой. [35]
Уравнения (7.7.2) не учитывают ни дисперсионных, ни диссипативных явлений, которые могут оказаться важными при описании структуры разрыва. Присутствие дисперсии связано с конечными поперечными размерами стержня. Для кругового стержня должно выполняться равенство / 3 от, где 7 - коэффициент Пуассона, а г - радиус стержня. Если нелинейность мала, то для умеренно длинных волн дисперсионный член сохраняет свою форму с / 3 const. Если диссипативными процессами в стержне пренебрегается, то в результате присутствия нелинейности вдоль стержня могут распространяться солитоны и нелинейные периодические волны ( Островский, Сутин, 1977; Кукуджанов, 1977; Потапов, 1985; Дрейденидр. [36]
Можно предположить, что характерный масштаб неоднородности структуры экзотермической волны зависит не только от краевых условий, но и от свойств среды. К сожалению, теоретически этот вопрос еще не рассмотрен. Не рассмотрен также и следующий вопрос. Выше отмечалось, что при численных экспериментах удается построить волны спинового горения ( одно - и двухголового), распространяющегося по спирали либо в одну сторону, либо в другую, в зависимости от начальных возмущений. Так как исходная система уравнений не меняется при изменении знака у, то эти волны идентичны. Не ясно, существуют ли режимы распространения горения рассматриваемого типа, в которых имеются периодические волны, бегущие и в одном, и в другом направлениях поперек фронта и образующие его регулярную нестационарную структуру. На оба эти вопроса известен положительный ответ при экспериментальном изучении другого типа горения - детонации в газах. [37]