Длинноволновый фотон
Cтраница 1
Длинноволновые фотоны возбуждают только. [1]
Однако энергия поглощаемых длинноволновых фотонов составляет примерно 3 1 эв, в то время как на основании измерений темновой проводимости ожидается энергия порядка 1 6 эв. Кроме того, более важным обстоятельством является то, что зона поглощения света, которая вызывает фотопроводимость, соответствует образованию экситонов, которые, разумеется, не могут проводить электричество. Чтобы установить, каким путем образуются заряды, изучалась зависимость концентрации носителей, вызванных импульсом света, от длины волны. [2]
В интересующем нас случае длинноволновых фотонов поляризационный оператор, как мы увидим далее, может быть выражен через диэлектрическую проницаемость тела. [3]
Заштрихованная петля обозначает поляризационный оператор, в котором не учитывается вклад от гриновских функций длинноволновых фотонов. [4]
Множитель J2 удобно выделить по аналогии с (5.220) и из зависимости полной гриновской функции для длинноволновых фотонов. [5]
Результаты (5.269), (5.267) были найдены в [70] на основе использования диаграммной техники для температурных гринов-ских функций длинноволновых фотонов. Правила построения соответствующих диаграмм изложены в [1, 73, 126] и здесь не будут рассматриваться. [6]
Сравнение формул (5.150) и (5.30) показывает, что величина 3, определенная в (5.149), играет роль поляризационного оператора для длинноволновых фотонов. [7]
Далее везде будем предполагать выполненными условия, приводящие к возможности с хорошей точностью пренебречь функциональной зависимостью диэлектрической проницаемости от гриновской функции длинноволновых фотонов. В этих условиях обращается в нуль второй член. [8]
Взяв длинноволновые фотоны ( К 105 см) и значительные протяженности однородного магнитного поля ( z 1010 см), мы видим, что для получения указанной величины сечения достаточна напряженность поля в 10 - 5 эрстед. [9]
Следовательно, коротковолновые фотоны испускаются из слоев с гораздо более высокой температурой, чем длинноволновые. Следовательно, плотность коротковолновых фотонов оказывается намного выше плотности длинноволновых фотонов, испускаемых огненным шаром, который поэтому расширяется в основном за счет испускания коротковолновых фотонов. [10]
Приведем теперь диаграммы, которые описывают неучтенные в теории малые поправки. Как было показано выше, такие поправки обусловлены зависимостью поляризационного оператора от гриновских функций длинноволновых фотонов. [11]
Физически сразу ясно, что диаграммы, содержащие неприводимые четырехугольники, шестиугольники и так далее, пренебрежимо малы, поскольку они учитывают различные нелинейные процессы типа рассеяния света на свете. Поскольку мы включили в Явз лишь взаимодействие с длинноволновыми фотонами, то следует считать, что все интегралы по импульсам виртуальных фотонов обрезаются на некотором fc0, много меньшем обратных межатомных расстояний 1 / а. Следует учесть, что гриновская функция фотона в нулевом приближении зависит только от разности координат. [12]
В настоящей статье произведена оценка скорости излучателыюй рекомбинации путем применения принципа детального равновесия к термически равновесной скорости поглощения фотона, найденной из оптических констант [5] при комнатной температуре. Следует отметить, что рекомбинация в германии возрастает при наличии разного рода нарушений в решетке, обычно называемых deathnium 1), вследствие чего время жизни является структурно-чувствительным параметром. Возможно, что даже в чистом германии с идеальной решеткой имеют место процессы с участием фононов и длинноволновых фотонов, уменьшающие время жизни. Однако не существует ни теоретических, ни экспериментальных работ, в которых эти процессы были бы исследованы. [13]
Анализ данных, приведенных в табл. 1.3, свидетельствует о наличии широкого спектра свечения шаровой молнии. Если это свечение создается электронно возбужденными молекулами, образующимися при химических реакциях, спектр излучения свидетельствует о большом наборе таких возможных молекул. Если свечение шаровой молнии связано с излучением поверхности пыли или аэрозольных частиц, то из спектра излучения следует широкий интервал температур этих частиц. Более высокая вероятность цветов, соответствующих длинноволновой части оптического спектра ( красный, оранжевый, желтый), по сравнению с цветом коротковолновой части спектра ( синий, фиолетовый) вполне понятна - возбуждения, приводящие к рождению длинноволновых фотонов, проще создаются при разных способах возбуждения. [15]
Страницы: 1 2