Фотопоглощение

Cтраница 1

Фотопоглощение ( связанно-свободные переходы) - пороговый процесс, в к-ром участвуют только фотоны с энергией, достаточной для перехода связанного электрона в одно из свободных ( несвязанных) состояний. [1]

Сечение полного фотопоглощения 7-излучения веществом и вклад в него различных механизмов передачи энергии. [2]

Сечение полного фотопоглощения представляет суммарный вклад всех механизмов взаимодействия 7-квантов с Бещест-вом. На рис. 5.1 представлено сечение полного фотопоглощения и вклад в него различных механизмов поглощения энергии 7-излучения. [3]

Сечение фотопоглощения молекулярного водорода в области 70 - 200 эВ / / Оптика и спектроскопия. [4]

Поскольку сечение фотопоглощения в континууме велико в случае ЛТР за порогом континуума в спектре образуется отрицательный скачок, обусловленный выходом квантов из поверхностных слоев с более низкой температурой, чем под скачком. При этом в случае ЛТР очевидно, что влияние небольшого числа линий не изменит спектра континуумов - при условии, что суммарная ширина линий много меньше интегральной ширины спектра РИ, масштаб которой определяется эффективной температурой излучения. В пределе нулевых ширин линий при ЛТР их влияние на непрерывную часть спектра РИ исчезает. [5]

В явлениях ядерного фотопоглощения существуют два основных масштаба величин. При низких энергиях доминирующей ядерной дипольной модой является гигантский Е1 - резонанс, он связан с коллективными колебаниями протонов относительно нейтронов. Так как соответствующий масштаб устанавливается радиусом ядра и энергия этой моды есть ctwa & ОА-1 / 3 МэВ, то в указанной области справедлив длинноволновый предел и теорема Зигерта верна. [6]

Распределение вероятностей ионов Аи по кратности ионизации при температуре Т 1 кэВ, и различных плотностях. р 0 1 г / см3, р 1 г / см3, р 10 г / см3. Справа - то же для Т 0 05 кэВ, р 0 1 г / см3.| Данные расчетов среднего заряда ( Z и. [7]

В условиях ЛТР коэффициенты фотопоглощения определяются равновесными концентрациями ионов и равновесной функцией распределения свободных электронов. [8]

Согласно формуле (2.85) сечение фотопоглощения пропорционально функции распределения ам поглощаемых фотонов по частотам. [9]

Зависимость отношения сечения фотоионизации do j в окрестности возбуждения автоионизационпо-го состояния. к сечению фотоионизации do - W вдали от автоионизационного состояния как функция расстройки резонанса ШВА-м частоты возбуждения автоионизационного состояния и частоты внешнего поля, я2 DQ I UQ Р2 выраженной в единицах р. ч. [10]

Ранее были рассмотрены процессы фотопоглощения, в результате которых атомная частица совершала переход между двумя дискретными состояниями или же из дискретного состояния в состояние непрерывного спектра. [11]

При слабой зависимости эффективных сечений фотопоглощения o nn i от колебательной энергии многоатомной молекулы число J / J характеризует качественную картину воздействия лазерного излучения на многоатомный газ. Существенное нарушение равновесного отношения заселенности верхних колебательных уровней к заселенности уровней с энергией е 37ш0 происходит при J / J 2 1 [ ср. [12]

Как уже упоминалось, процесс фотопоглощения сопровождается характеристическим рентгеновским излучением вещества детектора. Так же, как и электроны, кванты рентгеновского излучения, возникшие вблизи поверхности детектора, могут выйти за пределы его рабочего объема. Этот эффект наиболее существен для кристаллов Nal ( Tl), поскольку рентгеновское излучение иода имеет энергию 28 кэв. При малой энергии первичного уизлучения эти пики могут быть разрешены, а при высокой энергии они сливаются вместе, приводя к увеличению асимметрии пика полной энергии. [13]

Несколько позднее А.Б. Мигдал занялся теорией фотопоглощения атомных ядер. Он предсказал существование гигантского дипольного резонанса, связанного с колебаниями нейтронов относительно протонов, и рассчитал положение резонанса через параметры массовой формулы Вейцзеккера. В наши дни физика гигантских резонансов превратилась в интенсивно развивающийся раздел ядерной физики, начало которому было положено работой Мигдала. [14]

Выражения ( 187) для коэффициентов фотопоглощения соответствуют химической модели плазмы, в которой состояние плазмы описывается концентрациями компонентов. Как уже неоднократно отмечалось выше, особенностью многозарядной плазмы является наличие в ней большого числа ионов разной степени ионизации и возбуждение огромного числа дискретных состояний ионов. Поэтому задача расчета коэффициентов поглощения фотонов данной частоты, необходимая для решения уравнения переноса, оказывается вычислительно трудоемкой, и для многих практических приложений необходимо развитие приближенных подходов к ее решению. Трудоемкость связана как с расчетом сечений фотопоглощения для изолированных ионов, что требует проведения квантовых вычислений, так и с расчетом всей суммы по конфигурациям, что требует знания как сечений, так и концентраций ионов. Ниже описаны некоторые подходы к решению этих задач в рамках экономичного описания структуры ионов в СМИ и приближения МСИ. [15]

Страницы: 1 2 3 4