Фотопоглощение

Cтраница 4

При учете континуумов ( фотопоглощении с одинаковых оболочек) в задаче Милна, благодаря сильному перекрытию сечений фотоионизации ионов, можно обосновать приближение МСИ: показать, что оно удовлетворительно описывает эффект некогерентного рассеяния в нелокальном переносе излучения. Для линий ситуация сложнее, поскольку пересечение контуров множества линий переходов г - j в разных ионах может существенно нарушаться, а точность приближения МСИ зависит от степени перекрытия контуров. [46]

В ( 276) пренебрегается столкновительными процессами и считается, что относительная населенность верхнего уровня ( если HI - населенности [ Н ] - ионов, то nz - концентрация голых ядер) близка к единице. Резкая и ограниченная зависимость сечения фотопоглощения от энергии ( aij, - ( i / - z / i) / z / 3), при которой вероятность рассеяния фотонов в актах фотоионизации - фоторекомбинации в далекие участки спектра невелика, делает характер некогерентного рассеяния в континуумах близким к когерентному. [47]

Сечение полного фотопоглощения представляет суммарный вклад всех механизмов взаимодействия 7-квантов с Бещест-вом. На рис. 5.1 представлено сечение полного фотопоглощения и вклад в него различных механизмов поглощения энергии 7-излучения. [48]

Сечение поглощения ( 189) представлено в виде множителей, из которых только один зависит от частоты фотонов. Таким образом, суммарный профиль сечения фотопоглощения в dd - переходах представляет собой множество дельтаобразных профилей, сгруппированных вблизи средней энергии перехода. Для многих задач РГД и НРГД детальная структура суммарного сечения не играет роли, и вполне приемлемой точностью обладает усредненное крупнозернистое представление сечений. Такое представление сечений dd - переходов используется в приближении МСИ при описании сечений статистическими профилями линий. Точность описания увеличивается при уменьшении расстояний между линиями и увеличении ширин линий, когда линии г - j переходов термов разных конфигураций хорошо перекрываются. [49]

Однако имеется возможность удовлетворить одновременно этим двум требованиям-низкий ( в энергетическом смысле), порог дискриминации и низкая скорость счета в канале порога. В этих кристаллах сравнительно велик вклад многократного рассеяния квантоз с последующим фотопоглощением, что приводит к своеобразной перекачке импульсов из непрерывного распределения в пик полной энергии. Вследствие этого скорость счета в первых каналах, соответствующих низкому порогу дискриминации, уменьшается в несколько раз тю сравнению со скоростью счета на этих каналах в малых кристаллах. [50]

Другая характерная черта теорфизического стиля АБ, сформировавшаяся в те годы, - искусство выжать максимум физической информации из умело выбранных феноменологических или полуфеноменологических соображений, приводящих, в сравнении с конкретными микроскопическими моделями ( более детальными, но одновременно и гипотетическими), к существенно более скупым, но зато непререкаемым выводам. Именно в этом духе действовал Мигдал, когда, обратившись к теории фотопоглощения атомных ядер, предсказал существование гигантского дипольного резонанса, связанного с колебаниями нейтронов относительно протонов, и рассчитал положение этого резонанса в терминах параметров известной формулы Вайцзеккера. [51]

Спектр цезия-137, снятый на однокристальном спектрометре. [52]

Это распределение зависит от механизма взаимодействия у-излучения с веществом кристалла, от конструктивных особенностей сцинтилляционного детектора и окружающей его защиты, ФЭУ и счетно-анализируемой электронной аппаратуры. Как известно, взаимодействие уизлУчения с ве - ществом обусловлено тремя эффектами: фотопоглощением, комптоновским рассеянием и образованием пар. Для Y-квантов с энергией, не превышающей 1 5 Мэв, наблюдается фотопоглощение и комп-тоновское рассеяние. [53]

В настоящее время для расчетов спектральных пробегов излучения широко используются различные статистические модели вещества. В слабоне-идеальной плазме наибольшей точностью обладают модели, основанные на детальных квантовых расчетах сечений фотопоглощения в изолированных ионах и прямых расчетах тепловых средних по гиббсовскому ансамблю. Эти модели основаны на химической модели плазмы для расчетов равновесного состава с учетом плотностных поправок. Обзору квантовых МСИ ( КМСИ) и их современных экономичных версий - слете-ровских МСИ ( Zimmerman, More, 1980) посвящена значительная часть данной работы. Ограниченная точность приближения МСИ и сферической ячеечной модели плазмы позволяет при разработке моделей этого класса использовать упрощенные квантовые расчеты структуры ионов, основанные на водородоподобном приближении в теории атома. [54]

Рассмотренный канал поглощения света, однако, не единствен. Для ряда других колебательно-вращательных уровней с невозбужденной или слабо возбужденной оптически активной модой эффективные сечения фотопоглощения значительно меньше резонансного сечения. Тем не менее они не являются пренебрежимо малыми. С другой стороны, в достаточно сильно возбужденной многоатомной молекуле плотность состояний настолько велика, что всевозможные небольшие уширения уровней превращают спектр в квазинепрерывный, и среди переходов с каждого верхнего уровня всегда имеются почти резонансные, легко индуцируемые излучением. Из перечисленных радиационных переходов слагается многоступенчатый процесс радиационного мономолекулярного распада, для которого не требуется перераспределения энергии путем столкновений. [55]

Правило сумм в виде (8.118) и (8.119) есть чисто теоретическая конструкция, исходящая из справедливости теоремы Зи-герта и потенциальной картины. Для того чтобы придать смысл интегрированию по всем энергиям в правиле сумм, требуется исследование всех механизмов ядерного фотопоглощения, имеющих отношение к физике дела. [56]

Оценка спектра наиболее проста в случае, когда сечение поглощения фотонов существенно превышает сечение рассеяния. Поскольку фотоны выходят с одного пробега, то на порогах континуумов спектр выходящего РИ испытывает скачки, обусловленные скачками коэффициентов фотопоглощения. При этом за порогом, где сечение существенно выше, чем под порогом, фотоны выходят из области меньших температур. Поэтому скачок спектра РИ за порогом континуумов отрицательный. При ЛТР особенно сильны провалы спектра в области линий, поскольку в линиях пробеги фотонов малы и спектр в области линий формируется поверхностной температурой. Отметим здесь, что условие лучистого равновесия по форме близко к интегральному условию стационарности населенностей уровней в моделях без ЛТР. Поэтому математически задача Милна близка к задаче переноса излучения с некогерентным рассеянием в изотермической среде для РСМ кинетики модельной среды, состоящей из двухуровневых атомов с одной линией. [57]

РГД и НРГД обусловлена необходимостью детального описания атомных данных, линейчатых спектров излучения и населенностей громадного числа состояний ионов, образующихся в горячей плазме. Математическая сложность решения уравнения переноса излучения в задачах РГД и НРГД обусловлена жесткой кинетикой уравнений баланса энергии и населенностей уровней ионов, сильной спектральной зависимостью сечений фотопоглощения и, самое важное, большой пространственной областью взаимодействия - объема, содержащего те точки среды, которые способны влиять друг на друга посредством обмена фотонами. Эти факторы делают одномерные задачи РГД и НРГД сравнимыми по сложности с многомерными задачами обычной газодинамики сплошной среды. Полномасштабное решение задач НРГД численными методами доступно лишь при использовании мощных вычислительных средств - суперкомпь-теров. [58]

Схема опыта по изучению процесса ослабления у-лучей веществом фильтра. [59]

Кроме того, с ростом энергии увеличивается относительная доля у-квантов, рассеянных вперед под малыми углами со сравнительно небольшой потерей энергии. Следовательно, в этом случае нельзя считать, что отдельный акт рассеяния полностью выводит Y-квант из пучка и что закон ослабления интенсивности у-лучеи, вызванного рассеянием, будет обязательно иметь, подобно тому, как это происходит при фотопоглощении, простой экспоненциальный характер. [60]

Страницы: 1 2 3 4