Плазменные волны

Cтраница 3

При Т е Т L в плазме могут распространяться ( без заметного затухания) только электронные плазменные волны, фазовая скорость которых иТе; число электронов, могущих обмениваться волнами в этом случае, следовательно, экспоненциально мало. [31]

Подразумевается, что распределение f ( p) отвечает устойчивому состоянию плазмы, так что плазменные волны затухают. Очевидно, что только в таком случае имеет вообще смысл постановка задачи о стационарных флук-туациях. [32]

Дисперсионные кривые для поперечных. [33]

Очевидно, что в этом небольшом интервале частот cod - wj ж 0 04cof 0 2сор плазменные волны в ультрарелятивистской плазме могут возбуждаться пучковой неустойчивостью. [34]

Следует отметить, что направленный поток частиц, проходящий через плазму, может раскачивать только такие плазменные волны, которые распространяются со скоростью, близкой к скорости самого потока. При наличии такой компоненты возникает дрейфовое движение поперек силовых линий магнитного поля. Это дрейфовое движение как раз и представляет аномальную диффузию. [35]

В космических условиях, так же как и в лабораторных условиях, всегда есть источники, возбуждающие плазменные волны различных видов. В плазме же эти волны и поглощаются. [36]

Немагнитными коллективными возбуждениями полупроводников и диэлектриков, участвующими в комбинационном рассеянии света, являются колебания решетки ( оптические и акустические фопоны) и плазменные волны ( плазмоны) электронного газа полупроводников с малой шириной запрещенной зоны или легированных полупроводников. [37]

Неустойчивости, развивающиеся в плазме при протекании тока, приводят к тому, что энергия внешнего источника через упорядоченное движение электронов в плазме перекачивается в плазменные волны того или иного типа. Поэтому, возбуждая неустойчивость в плазме, можно нагревать электроны и ионы. Если, например, приложить к плазме высокое напряжение вдоль силовых линий магнитного поля, то электроны, ускоряясь в поле, достигают порога ионно-звуковой неустойчивости, и в плазме накапливаются ионно-звуковые шумы. Эти шумы, в свою очередь, взаимодействуя с эчект-ронами, создающими ток, должны приводить к их рассеянию, что экспериментально можно зафиксировать, измеряя сопротивление плазмы при протекании тока. Наличие активного сопротивления в бесстолкновительной плазме в этом случае свидетельствовало бы о том, что электроны рассеиваются на шумах в плазме. Опыты проводились в импульсном режиме в системе типа пробкотрон, через торцы которого на плазму разряжался конденсатор. [38]

В работе Балдвина1), где учитывались температурные эффекты первого порядка, было найдено, что поле излучения связано при резонансах с электронными плазменными волнами, которые выносят энергию из резонансных точек в остальную часть плазмы. Плазменные волны затем затухают из-за столкновений или по Ландау. [39]

При большой интенсивности плазменных колебаний, например, в условиях пучковой неустойчивости, происходит взаимодействие плазменных волн друг с другом. При этом две плазменные волны, являющиеся продольными электромагнитными волнами, могут испытать превращение в одну поперечную электромагнитную волну. Таким образом, должно существовать электромагнитное излучение кристаллов с плазменными частотами. [40]

Релятивистский электронный пучок позволяет возбуждать быстрые плазменные волны, достаточно легко излучаемые из плазмы. [41]

Быстрые частицы, поглощая и излучая плазменные волны, увеличивают свою скорость при диффузии по оси импульсов. Второй механизм ускорения связан с появлением в плазме достаточно больших иапряженпостей электрического поля. Оба механизма имеют большое значение для плазменной астрофизики, но действуют по-разному. [42]

В областях короны с малой плотностью подобное квазистационарное состояние с у1 ж ve не имеет места, и здесь по мнению Рютова и Сагдеева ( 1970), Зайцева, Митякова, Раппопорта ( 1971) может происходить простое расширение области быстрых электронов, которое можно описать в рамках автомодельного движения. Во всей области расширения потока электронов генерируются плазменные волны, но максимум их плотности энергии перемещается с постоянной скоростью, зависящей от их средней начальной энергии. Плотность энергии плазменных волн падает с увеличением расстояния от места взрыва. Все рассмотрение ведется в рамках одномерной модели ( движение электронов вдоль магнитного поля и генерация ими одномерных плазменных волн), трехмерная же картина расширения, по-видимому, противоречит наблюдениям. Вместе с тем магнитные поля в короне не столь сильны, чтобы сделать картину такого расширения одномерной. [43]

Однако поперечная волна может также превратиться в продольные плазменные волны и таким образом испытать поглощение. Используя квантовомеханическое понятие о квазичастицах, можно представить себе два процесса, схематически изображенных на фиг. Процесс, показанный на фиг. [44]

Вблизи тех о; и А, где дисперсионные функции (4.17) одновременно обращаются в ноль, имеется сильное черепковское ( одночастичное или коллективное) взаимодействие между пучком и плазмой. Это возможно только в области из kzc, где пучковые и плазменные волны являются поверхностными. [45]

Страницы: 1 2 3 4