Cтраница 1
Импульсы центра, расходящиеся к периферии, ведут к деформации развития экономики периферии, делают ее крайне уязвимой к внеш. Экономика периферии принимает дуалистич. Последний полностью интегрирован с точки зрения технологии с мировым капиталистич. Отсюда следует вывод, что слаборазвитость третьего мира и рост развитых капиталистич. [1]
Пусть ро - импульс центра инерции пары вылетающих нуклонов, а р - импульс их относительного движения. [2]
В отдельно взятом сверхпроводнике импульсы центров масс всех электронных пар равны. Эта корреляция движения пар, или дальний порядок, удовлетворяет принципу Паули. В результате получается, что квантово-механические длины волн электронных пар, импульсы центра масс которых равныр, должны быть одинаковы, а именно, hip. Помимо этого, по энергетическим соображениям, фазы всех волн, соответствующих движению пар, должны бить тоже одинаковыми. Благодаря именно этим свойствам импульса пар и фазы, сопротивление образца в сверхпроводящем состоянии становится равным нулю. Появление разницы в энергии между парами электронов на протиаоположных концах сверхпроводника, при наличии разности потенциалов, приводит к появлению изменяющейся во времени разности фаз этих пар. Исчезновение в р езультате этого синхронизации фаз пар переводит сверхпроводник в состояние с большей энергией. Од нако до тех пор, пока ток в сверхпроводнике не превышает критического значения, сверхпроводник остается в состоянии с низкой энергией и разности потенциалов не возникает. [3]
Гамильтона можно выделить координаты и импульс центра масс и далее отделить это поступательное движение от других видов движения системы, поместив начало системы координат в центр масс. Переход от исходных радиус-векторов частиц FJ и г2 к координатам центра масс осуществляется следующим образом: вводится радиус-вектор центра масс R ( mlrl / и2г2) / М, где М / и, т2, а также еще один вектор г аг, ir2, причем коэффициенты а и Ь подбираются так, чтобы этот вектор был линейно независим от R и чтобы выполнялось условие, которое мы введем несколько позже. [4]
Здесь мы подробно рассмотрим случай, когда импульс центра масс К равен нулю. Этот случай интересен уже потому, что при поглощении света в основном состоянии возможно лишь образование экситонов с импульсом К, близким к нулю. [5]
Построение, позволяющее найти состояния, лежащие внутри энергетического слоя и имеющие импульс центра масс ЙК. [6]
Предположим, что нас интересует взаимодействие в случае пары, имеющей некоторый отличный от нуля импульс центра масс ЙК; для участия во взаимодействии данная пара должна находиться внутри энергетического слоя толщиной Йсос. [7]
Здесь следует отметить важную особенность работы внутренних сил в замкнутой системе: так как они не могут изменить импульса центра масс, то не изменяют и его кинетической энергии, хотя кинетическая энергия частей системы может при этом изменяться весьма значительно. [8]
Следовательно, при неупругом ударе имеет место та же закономерность. Таким образом, импульс центра масс системы шаров до и после удара не изменяется. [9]
В терминах квантовомеханической волновой картины равенство импульсов центров масс всех пар означает, что волны, которые соответствуют этим парам, имеют одинаковую длину волны. Волны всех пар в сверхпроводнике имеют не только одинаковую длину, но и одинаковую фазу. [10]
Здесь к обычному гамильтониану взаимодействия двухуровневого атома с одномодо-вым полем (6.2.8) добавлен член р2 / 2т, связанный с движением центра масс атома. В выражении (20.2.1) р является оператором импульса центра масс атома, имеющего массу т, а функция U ( z) описывает пространственную зависимость связи между атомным переходом и фотонами мазера. [11]
Конечно, эти частицы не являются точечными. Переменные х и k обозначают координату и импульс центра масс частицы, или, точнее, ее коллективные координаты положения и импульса. [12]
Из закона сохранения импульса следует, что в системе центра масс электрона-позитрона аннигиляционные гамма-кванты разлетаются под углом 180 по отношению друг к другу. Так как позитрон перед аннигиляцией термализован, основной вклад в импульс центра масс аннигилирующей пары дает электрон. [13]
В отдельно взятом сверхпроводнике импульсы центров масс всех электронных пар равны. Эта корреляция движения пар, или дальний порядок, удовлетворяет принципу Паули. В результате получается, что квантово-механические длины волн электронных пар, импульсы центра масс которых равныр, должны быть одинаковы, а именно, hip. Помимо этого, по энергетическим соображениям, фазы всех волн, соответствующих движению пар, должны бить тоже одинаковыми. Благодаря именно этим свойствам импульса пар и фазы, сопротивление образца в сверхпроводящем состоянии становится равным нулю. Появление разницы в энергии между парами электронов на протиаоположных концах сверхпроводника, при наличии разности потенциалов, приводит к появлению изменяющейся во времени разности фаз этих пар. Исчезновение в р езультате этого синхронизации фаз пар переводит сверхпроводник в состояние с большей энергией. Од нако до тех пор, пока ток в сверхпроводнике не превышает критического значения, сверхпроводник остается в состоянии с низкой энергией и разности потенциалов не возникает. [14]
Это вымерзание связано с дискретностью вращательных состояний молекулы. Точно так же, как вымерзание колебательной части теплоемкости связано с дискретностью состояний осциллятора. Если молекула может вращаться вокруг некоторой оси, то для описания ее состояний, помимо координат и импульса центра масс, нужно задать еще угол поворота вокруг этой оси, Ф, отсчитанный от какого-то начала, и, скажем, угловую скорость вращения, Ф, а лучше-момент импульса М / Ф, где / - момент инерции относительно рассматриваемой оси. [15]