Cтраница 2
Особенности реакции сдирания связаны с тем фактом, что дейтрон является слабо связанной системой, в которой нейтрон и протон проводят значительное время вне области действия ядерных сил. Если энергия дейтрона значительно больше его энергии связи, то время соударения протона с ядерной частицей будет малым по сравнению с периодом относительного движения нейтрона и протона в дейтроне. В этих условиях импульс, переданный протону, будет значительно больше импульса относительного движения; поэтому протон будет содран мгновенно, нейтрон же, не испытав реакции, будет продолжать двигаться с импульсом, который он имел в начале столкновения. Этот импульс равен, очевидно, сумме импульса центра инерции дейтрона и импульса, связанного с движением нейтрона внутри дейтрона. [16]
Он дает непрерывный спектр позитронов с максимальной энергией 0.542 Мэв. Попадая в исследуемую среду, позитроны быстро теряют энергию за счет ионизации и возбуждения атомов и молекул и, как правило, достигают тепловых скоростей до того, как аннигилируют. Действительно, результаты работ [5, 6] показывают, что в ионных средах время термализации позитронов по порядку величины составляет 10 11 - 10 - 12 сек. Таким образом, в ионных средах ( и окислах) позитроны аннигилируют, будучи полностью термализованными, а основные характеристики аннигиляции зависят в некоторой степени от процессов взаимодействия термализованных позитронов с веществом. Анализ временного спектра аннигиляции позитронов позволяет судить о механизмах аннигиляции; в частности, наличие долгоживущей компоненты ( со временем 10 - 8 - 10 - 9 сек. Угловое распределение квантов при двухфотонной аннигиляции ( угловая корреляция) дает дополнительную информацию об импульсном распределении участвующих в аннигиляции электронов. Отклонение 6 угла разлета аннигиляционных квантов от тс обусловлено импульсом центра тяжести аннигилирующей электрон-позитронной пары, и если позитрон термали-зовап, то величина 0 определяется исключительно импульсом орбитального электрона. [17]
Еще Лондон допускал возможность сверхпроводящих состояний в некоторых крупных органических молекулах типа протеинов. Литтл [60, 61] предположил, что помимо уже известного механизма образования сверхпроводящего состояния в металлах, возможен и другой механизм, при котором температура перехода в сверхпроводящее состояние может быть значительно более высокой, чем в известных до сих пор случаях. Для осуществления сверхпроводящего состояния необходимо, чтобы электроны, которые при обычных температур ах испытывают силу кулоновского отталкивания, притягивались друг к другу. В сверхпроводнике притяжение свободных электронов связывает их попарно. Притяжение между двумя одноименно заряженными частицами может возникать вследствие взаимодействия электронов с решеткой. При этом выигрыш энергии от спаривания двух электронов превышает энергию взаимного отталкивания частиц. Если шарики находятся далеко друг от друга, то каждый из них создает свое углубление в пленке. Подобно этому каждый электрон создает вокруг себя область, где решетка искажена. При движении электронов шуба, которую тянет за собой электрон, отстает вследствие того, что ионы решетки движутся медленнее электронов. Для того чтобы понять, как может быть разрушено сверхпроводящее состояние, следует учитывать, что помимо этих двух рассматриваемых электронов существует еще множество других, хаотически движущихся во всех направлениях. Эти последние также вызывают искажение решетки, причем, если такие посторонние электроны пройдут вблизи рассматриваемой пары, может случиться так, что пара будет разбита. Чтобы этого не произошло, необходимым условием является равенство импульсов центров масс всех электронов. Такое высококоординированное состояние возможно лишь при низких температурах, пока тепловое движение не достаточно, чтобы разрушить пары. [18]