Цилиндрические волны

Cтраница 2

Для вращательного движения так же, как для поступательного, большой практический интерес представляют цилиндрические волны. Их изучение проводится подобно тому, как это делается для поступательных волн. [16]

Когда динамическая нагрузка прикладывается к поверхности трещины, то около ее вершины генерируются две расходящиеся цилиндрические волны. Области вне фронтов этих волн, очевидно, невозбужденные. Контур волны около вершины трещины соответствует контуру волны для полубесконечной трещины. [17]

Рассмотрим источник, который периодически возбуждает акустические волны, распространяющиеся со скоростью звука с. Линейный источник генерирует цилиндрические волны, точечный - сферические. Если источник движется с постоянной дозвуковой скоростью Uc, то к некоторому моменту времени образуется картина распространения волн, изображенная на рис. 14 - 19 а. Таким образом, волны давления все время опережают источник и постепенно заполняют все поле, занятое жидкостью. Если источник движется со сверхзвуковой скоростью Ис, то возникает структура волн, показанная на рис. 14 - 19 6, и изменения давления происходят только внутри конуса или клина, образованного огибающими волн давления. [18]

В материале с величиной v 0 25 при генерации колебаний сосредоточенной силой основная часть энергии ( 91 %) уносится в бесконечность сферической волной сдвига. В двумерном случае ( цилиндрические волны) возрастает интенсивность продольной волны, она уносит уже 25 % общей энергии, подводимой от источника. [19]

Новые неотражающие граничные условия вдоль нижней и верхней границ ( а. Параксиальные граничные условия второго порядка ( 6. [20]

Волна возмущения в окрестности х 32 представляет собой контуры V x u const, т.е. сдвиговые волны, а в окрестности х 64 - V u const, т.е. волны сжатия. Видно, что волны сжатия представляют собой расширяющиеся цилиндрические волны, вслед за которыми перемещаются с меньшей скоростью сдвиговые волны. Приведенные на рис. 4.13 б результаты расчета с параксиальными неотражающими граничными условиями второго порядка показывают значительные возмущения как для сдвиговых волн, так и для волн сжатия. [21]

Проще всего поле в области / / /, где геометрооптическая часть поля равна нулю. Полное поле совпадает с негеометрооп-тическим - это цилиндрические волны, как бы расходящиеся от ребра; реального источника на ребре, разумеется, нет. В области / / эти цилиндрические волны накладываются на падающую плоскую волну, возникают интерференционные полосы, неглубокие осцилляции, уменьшающиеся при удалении от границы между областями. Сложнее поле в области / - здесь кроме падающей существует и отраженная плоская волна. Возникают стоячие волны, интерферирующие с цилиндрической волной. [22]

П-34), распространение звука в трубе носит всегда одномерный характер. Лишь выше указанной граничной частоты могут появляться цилиндрические волны высших порядков - так называемые неаксильные колебания, которые накладываются на плоскую волну. [23]

Характеристика излучения волны. 02 при. [24]

Самое грубое приближение получаем, пренебрегая вообще функциями t /, V9 UiuViB показателях строгих формул, а именно полагая множители (33.07) и (33.10) равными единице. Иначе говоря, считаем, что эти цилиндрические волны распространяются по законам геометрической оптики. [25]

Принцип действия линзовых антенн основан на свойстве линз изменять скорость, а соответственно и направление распространения электромагнитных волн, па дающих на линзы. Линзовые антенны, как и рефлекторы, преобразуют сферические или цилиндрические волны, возбуждаемые облучателем, в плоские. В рефлекторных антеннах этот процесс обусловлен отражением волн от зеркала, а в линзовых - преломлением волн в линзе. [26]

Абсолютная величина RQ - коэффициента отражения. [27]

Характерные изломы кривых 1на рис. 85 - 88 связаны с явлением, которое происходит при диффракции на любой периодической структуре и которое в общей теории не умеют учитывать надлежащим образом. При нормальном падении плоской волны все периоды структуры возбуждаются синфазно, и каждый период во все стороны излучает цилиндрические волны. [28]

Рассматривая результаты строгого решения задачи о падении плоской волны на клин, мы уже видели, что кроме геометрооп-тического поля ( падающая и отраженная волны, тень), переходных зон между ними, описываемых функцией Френеля, существуют еще цилиндрические волны от ребра клина. Они проявляются и в освещенной, и в теневой областях. Нужна была какая-то дополнительная идея, позволяющая исправить результаты физической оптики. Эта уточняющая приближение Кирхгофа мысль состоит в том, что при определении поля вдали по току на металле кроме тока в геометрооптическом приближении в (22.1) нужно учесть го / с, обусловленный дифракцией. [29]

Страницы: 1 2 3