Фронт - ионизация
Cтраница 3
Бесконечно проводящий плоский поршень при t О начинает двигаться из положения х О, сохраняя свою скорость при t О, так что х Ut. Предположим, что в этом случае образуется фронт ионизации. Если бесконечно проводящий газ находится в контакте с поверхностью бесконечно проводящего тела, то на контактной поверхности должны быть непрерывны все три компоненты скорости. Это следует из условия непроницаемости и из непрерывности касательных компонент электрического поля в системе координат, связанной с поршнем. [31]
В дальнейшем изменением В в электромагнитной волне пренебрегается. Это означает, что магнитное поле перед фронтом ионизации можно считать известным, а граничное условие, определяющее электрическое поле на фронте ионизации, выполненным. [32]
Промежуточный фронт ионизации ( 7 -) отвечает состоянию А3 за фронтом. После газодинамической ударной волны, которой начинается структура фронта ионизации, точка, представляющая собой состояние среды, попадает на одну из интегральных кривых / и приходит в А3 вдоль нее. [33]
Замечательный результат подобных измерений показан на фиг. Оптический фронт ударной волны, определенный с помощью фотоумножителя, отстает со временем во все возрастающей степени от фронта ионизации, установленного из микроволновых измерений. Так как это различие в принципе может быть устранено путем увеличения чувствительности фотоэлемента, то, по-видимому, неточное определение ударного фронта в некоторых случаях может быть приписано скорее оптическому методу, чем микроволновому. [34]
Решение задачи должно состоять из фронта ионизации и, возможно, следующих за ним МГД-волн. Если фронт ионизации медленный, то из первого неравенства в системе (7.8.14) следует, что МГД-волны не могут распространяться за фронтом ионизации, так как их скорости выше, чем скорость фронта. Так как часть ударной адиабаты, соответствующая этому типу фронтов ионизации, трехмерна, то можно выбрать состояние за фронтом таким образом, что векторы скорости газа и поршня совпадут. Значит, можно ожидать, что если формируется медленный фронт ионизации, то все величины постоянны за ним и скорости газа и поршня совпадают. [35]
В дальнейшем изменением В в электромагнитной волне пренебрегается. Это означает, что магнитное поле перед фронтом ионизации можно считать известным, а граничное условие, определяющее электрическое поле на фронте ионизации, выполненным. [36]
Для того чтобы избежать рассмотрения дозвуковых фронтов ионизации вместе со сложными явлениями, возникающими когда состояние газа оказывается близким к порогу ионизации, ограничимся исследованием изменения скорости во фронтах ионизации, в которых увеличение плотности и давления превосходит определенные величины. [37]
Ионизационные волны характерны и для С. EJ) разряд в виде светящегося слоя толщиной - Х со скоростью 107 -: - 108 см / с движется от места возникновения ( фокальная плоскость) навстречу излучению. Скорость фронта ионизации зависит от рода гааа, давления, поля СВЧ-волны и сходимости СВЧ-пучка. В полях EQ Et инициированный тем или иным способом разряд в виде неоднородного плазменного слоя с осевым размером - Х, убегает от инициатора навстречу излучению со скоростями 10г - 10 см / с, также зависящими от СВЧ-мощности, рода газа и давления. [38]
Заметим, что при рассмотрении задачи о поршне с тремя ненулевыми компонентами скорости поршня решения, содержащие / - / - и /, отвечают трехмерным областям. В этом случае, если фронт ионизации медленный, то этот фронт представляет собой единственную волну в решении задачи. Наконец, если фронт ионизации быстрый, то в дополнение к упомянутым волнам, решение содержит вращательный разрыв. [39]
 |
Полные удельные ионизационные потери энергии быстрых заряженных частиц тяжелее электрона в воа . [40] |
Отсюда вытекает и разнообразие типов И. К плоской поверхности фронта ионизации ( продольное электрич. [41]
Ударная адиабата, построенная выше для плоско-поляризованных фронтов в плоскости ( v3, Vj), с другой стороны представляет собой решение задачи о поршне при скорости поршня, принадлежащей ударной адиабате. В этом случае решение состоит из единственного фронта ионизации. [42]
Решение задачи должно состоять из фронта ионизации и, возможно, следующих за ним МГД-волн. Если фронт ионизации медленный, то из первого неравенства в системе (7.8.14) следует, что МГД-волны не могут распространяться за фронтом ионизации, так как их скорости выше, чем скорость фронта. Так как часть ударной адиабаты, соответствующая этому типу фронтов ионизации, трехмерна, то можно выбрать состояние за фронтом таким образом, что векторы скорости газа и поршня совпадут. Значит, можно ожидать, что если формируется медленный фронт ионизации, то все величины постоянны за ним и скорости газа и поршня совпадают. [43]
Источник частичной ионизации водорода в слое Н не известен, но по всей вероятности он связан со звездой, возбуждающей НП-область. Было предложено два решения проблемы ионизации. Первое из них предполагало, что существование узкой линии водорода яляется свойством самого фронта ионизации НП-области. [44]
В проводящей области электрическое поле может быть определено из соотношения (7.8.5), в то время как в непроводящей области касательные компоненты электрического поля могут быть найдены из условия их непрерывности на фронте в связанной с ним системе координат. Если к параметрам, подлежащим определению, добавить электрическое поле перед разрывом, необходимо также добавить два дополнительных соотношения на фронтах ионизации для касательных компонент электрического поля. Однако так как электромагнитное поле не взаимодействует с газом в непроводящей области, при определенных условиях задача определения напряженности электрического поля отщепляется от задачи определения других величин. Это оправдывает развитый выше подход. [45]
Страницы: 1 2 3 4