Фронт - волна - разрежение
Cтраница 1
Фронт волны разрежения движется в сторону слоя 2 со скоростью, равной скорости звука в этой среде. [1]
Как только фронт волны разрежения доходит до границы полости, весь столб грунта над полостью приобретает большую скорость по сравнению с частицами грунта в любом другом направлении. Полость с продуктами детонации деформируется, вытягиваясь к поверхности грунта. [2]
Определим теперь закон движения фронта волны разрежения. [3]
Она и определяет структуру фронта волны разрежения, и этот вопрос будет основным предметом рассмотрения данного раздела. [4]
Это связано с тем, что фронт волны разрежения распространяется наклонно к направлению детонации, вследствие чего длину пробега волны разрежения до поверхности оболочки, определяющую длительность импульса давления, нужно измерять не вдоль фронта детонационной волны, а по наклонной. Для такого нестационарного процесса выражение (6.4) утрачивает свою справедливость. Из-за наличия градиентов скоростей вдоль оболочки она во время движения претерпевает растяжение, а угол наклона постоянно увеличивается. [5]
Метод определения точки плавления на ударной адиабате сопоставлением скорости фронта волны разрежения и объемной скорости звука впервые был реализован в работе [24] и в настоящее время успешно используется для широкого класса материалов. Поскольку плавление в ударной волне для большинства веществ, представляющих интерес, происходит в мегабарном диапазоне давлений, измерения скорости фронта волны разрежения проводятся методом преград-индикаторов. [6]
 |
Схема образования волн сжатия и разрежения. [7] |
А волна разрежения движется быстрее, чем в точке В, фронт волны разрежения со временем растягивается. Иначе говоря, возникновение волны разрежения не должно приводить к образованию скачков разрежения. [8]
 |
Схема образования волн сжатия и разрежения. [9] |
А волна разрежения движется быстрее, чем в точке В, фронт волны разрежения со временем растягивается. Иначе говоря, возникновение волны разрежения не должно приводить к образованию скачков разрежения. [10]
На рис. 3.35 приведены результаты измерений скорости ударной волны ( темные точки) фронта волны разрежения ( светлые точки) в зависимости от давления ударного сжатия [108] в резине. Помимо скорости фронта измерены также фазовые скорости звука в волне разрежения; соответствующие зависимости представлены на рисунке сплошными кривыми, выходящими из светлых точек. [11]
Такие же соображения показывают, что если в среде распространяется волна разрежения, то фронт волны разрежения 6 дет расплываться и tiaiio - виться все положе и положе по мере распространения волны. [12]
 |
Схема распространения ударной волны. [13] |
А, то скорость звука у подножия волны выше, чем у вершины; в связи с этим со временем должна усилиться крутизна фронта волны разрежения, что приведет к образованию теплового скачка разрежения. [14]
Из рисунка видно, что рассчитанные зависимости удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными при давлениях ударного сжатия до 125 ГПа, выше которого измеренная скорость фронта волны разрежения в алюминии уменьшается и при р 150 ГПа становится равной объемной скорости звука. Исчезновение различия между продольной и объемной скоростями звука объясняется плавлением вещества в ударной волне. [15]
Страницы: 1 2 3