Cтраница 3
Наиболее распространенным методом построения разрушающих напряжений при отколе является метод построения гистограмм напряжений в плите. Пластины и плита сделаны из одного и того же материала. Пластина вылетает из гнезда, когда волна сжатия пройдет расстояние, равное толщине пластины ж, и фронт волны разрежения вернется к месту контакта с другой пластиной. [31]
Аналогично можно учесть влияние теплопроводности газа. Если число Прандтля, определяемое как отношение коэффициента кинематической вязкости к коэффициенту температуропроводности газа, порядка единицы, то вклад теплопроводности и вязкости в ширину фронта волны разрежения сравним по величине. [32]
С гшп Мл Мп предположение Лагранжа о постоянстве плотности по пространству практически выполняется. Мл Мп картина течения у легкого поршня совершенно иная. Если поршни все же достаточно массивны, то на финальной стадии течение может быть близко к указанному автомодельному. По прикидкам Пиддака и Кента ( см. [8] и указанную там литературу), для этого нужно, чтобы фронты волн разрежения, возникающих, когда поршни трогаются с начальных мест, испытали несколько отражений от них. [33]
В последнем варианте особенно плодотворным оказалось применение оптического метода преград-индикаторов [20], где регистрируется свечение ударной волны в толстом слое органической жидкости или другого прозрачного материала, размещенном непосредственно за плоским образцом исследуемого материала. Эксперименты проводятся с образцами ступенчатой формы, чем обеспечивается возможность измерений с несколькими соотношениями толщин ударника и образца в одном опыте. Интенсивность излучения, испускаемого ударно-сжатым веществом преграды-индикатора постоянна до того момента, когда волна разрежения догоняет ударную волну в преграде, после чего интенсивность излучения начинает спадать. Длительность интервала времени между моментами появления и начала спада интенсивности излучения является линейно убывающей функцией толщины образца; экстраполяция этой функции к нулевой длительности дает толщину, при которой волна разрежения догоняет ударную волну как раз на поверхности образца. В случае симметричного удара определение скорости фронта волны разрежения в ударно-сжатом образце после этого не представляет затруднений. [34]
В плоскости А в зависимости от начальных условий могут возникнуть волна разрежения и ударная волна, две ударные волны или две волны разрежения. Всегда обе волны движутся в разные стороны от плоскости А: в каждую сторону распространяется только одна волна. Если это ударная волна, то она движется относительно сжатого в ней газа со скоростью, меньшей скорости звука. Поэтому за фронтом ударной волны не может появиться ни ударная волна, ни волна разрежения, возникшие одновременно с первой, поскольку скорость одной больше, а второй равна скорости звука. Если первой волной является волна разрежения, то за ее фронтом не может быть ударной волны, возникшей вместе с первой волной, поскольку скорость ударной волны всегда больше скорости звука, с которой движется фронт волны разрежения. Не может за волной разрежения возникнуть и вторая волна разрежения, коль скоро появление новых волн после распада разрыва требует величины размерности времени, которой в задаче нет. [35]