Плоский волновой фронт

Cтраница 1

Схематическое изображение дифрактометра Гун. [1]

Плоский волновой фронт, искривленный при прохождении через диффузионную среду в ячейке С, фокусируется второй линзой L2, Чередующиеся с темными светлые полосы имеют координаты jj - feyy ( измеряемые от оптической оси), где происходит усиление фазы, а в темных полосах фазы компенсируются. Полосы пронумерованы целыми числами, начиная с наиболее удаленной полосы. Оптическую ось экспериментально определяют по фраунгоферовскому изображению щели, образованному неискаженными лучами, проходящими около экстремумов в ячейке, где нет градиентов показателя преломления. [2]

Зависимость относительной глубины фокусировки ( ОГФ и глубины фокусировки ( ГФ от радиуса кривизны преобразователя круглого сечения. [3]

Преобразование плоского волнового фронта в сходящийся можно осуществить с помощью акустической линзы. [4]

ЕО - неразделенный плоский волновой фронт, который разделяется с помощью полупрозрачного зеркала на два волновых фронта Е1т и Е1г; Е1т - волновой фронт измерительного пучка ( индекс т) перед прохождением через рабочий участок 1 - 1 ( шлира); Е1г - волновой фронт сравнительного пучка ( индекс г) ( одинаковое время прохождения с пучком ] т); Е2т - деформированный волновой фронт ( в случае интерферометра Жамена - смещенный плоский волновой фронт) измерительного пучка; Е2г - начальный плоский волновой фронт сравнительного пучка; зга зг - интерферирующий волновой фронт пучков, соединенных при помощи полупрозрачного зеркала. [5]

Если на последнюю падает плоский волновой фронт w, то выходящий фронт w в некотором масштабе повторяет форму оптической поверхности. [6]

Линзой фокусируется пучок с плоским волновым фронтом электромагнитного излучения, круговым поперечным сечением и однородным распределением интенсивности. [7]

Это соответствует частному случаю дифракции плоского волнового фронта на прямой щели. При большом удалении источника света Ь ( г - - оо) фокусное расстояние / стремится к расстоянию а между плоскостями щели и экрана по нормали к ним. [8]

Эти полосы конечной ширины образуются невозмущенными плоскими волновыми фронтами сравнительного и измерительного пучков, расположенными под некоторым углом друг к другу. На схеме пространственной интерференционной системы показан волновой фронт ( эйконал) измерительного пучка, который пересекают наклонные плоские волновые фронты сравнительного пучка. Образующиеся интерференционные полосы пересекают всю область пограничного слоя и представляют собой искривленные интерференционные полосы невозмущенного поля. [9]

Вычислить радиус пятидесятой зоны Френеля для плоского волнового фронта ( Я0 5 мкм), если построение делается для точки наблюдения, находящейся на расстоянии К 1 м от фронта волны. [10]

Пусть на решетку падает монохроматическая волна с плоским волновым фронтом. В результате дифракции из каждой щели свет распространяется не только в первоначальном направлении, но и по всем другим направлениям. [11]

Каждый последующий деформированный волновой фронт, который строится из предыдущего ( первоначально плоского волнового фронта, входящего в пограничный слой), является поверхностью, касательной к дугам, центры которых лежат на предыдущем волновом фронте, а радиусы равны местной длине волны. Дуги представляют собой поперечные сечения в плоскости чертежа сферических элементарных воли с центрами в той же плоскости. Пройденный светом путь К больше в окрестности стенки, где показатель преломления меньше. Поэтому лучи отклоняются в сторону более плотной окружающей среды. [12]

Определить радиус четвертой зоны Френеля, если радиус второй зоны Френеля для плоского волнового фронта равен 2 мм. [13]

Приращение оптического пути. [14]

Термооптическая характеристика Р пропорциональна усредненной для двух ортогональных поляризаций волновой аберрации ( искажению формы плоского волнового фронта после прохождения элемента); для параболического распределения температуры Р пропорциональна оптической силе термической линзы. [15]

Страницы: 1 2 3 4