Плоский волновой фронт

Cтраница 2

Голограммы Фурье восстанавливают объект, расположенный как бы на бесконечности, если для восстановления используется плоский волновой фронт, или вместе расположения источника освещения, если для восстановления используется сферический волновой фронт от точечного источника. [16]

Спиральная антенна. один РИТОК с горизонтальной осью. /, и / j - мгновенные токи. длина вит ка примерно равна А. [17]

Каждое зеркало, которое в оптике позволяет превращать излучение точки, линии или плоскости в почти плоский волновой фронт, может также быть использовано для фокусирования электрических волн. При линейном возбудителе применяется цилиндрический параболоид, который фокусирует излучение в одной плоскости. При точечном или небольшом возбудителе в качестве зеркала применяется параболоид вращения. Уравнение плоского сечения, проходящего через фокус и вершину параболоида вращения, имеет вид: у2 4Fx; F - фокусное расстояние. [18]

Эта картина ( максимумы и минимумы освещенности) представляет собой линии постоянной разности фаз относительно первоначально плоского волнового фронта, которые в данном случае являются изотермами. [19]

Касательное к гиперповерхности ЗГ в точке Р направление а можно характеризовать его ортогональным дополнением а. Последнее пересекается с параболическим сечением ( имеющим структуру евклидова 2-про-странства Е светового конуса прошлого & с вершиной в Р по прямой линии в Е и эта прямая тоже может служить характеристикой направления ос. [20]

Возвращаясь к сказанному в § 1, вспомним, что изотропную гиперповерхность е7 в пространственном отношении можно интерпретировать как асимптотически плоский волновой фронт, а это приводит к тому, что геометрия 2-пространства ( локального) сечения конуса & по мере продвижения этого сечения вдоль & в будущее переходит в геометрию евклидовой плоскости. [21]

Селекция дальности по способу фокусировки обеспечивается за счет того, что из области фокуса удается принять рассеянное излучение, позволяющее сформировать плоский волновой фронт на фотоприемнике и таким образом обеспечить при плоском волновом фронте опорной волны оптимальные условия для когерентного фотосмешения. [22]

Такие голограммы записываются точно так же, как и обычные пропускающие голограммы, за исключением лишь того, что опорный пучок должен иметь по возможности плоский волновой фронт благодаря использованию либо большой коллимирующей линзы, либо длинного оптического пути. Голограмма-оригинал после изготовления закрывается маской, оставляющей лишь узкую щель, пригодную для наблюдения мнимого изображения. У этой второй голограммы отсутствует вертикальный параллакс, поскольку на ней записано только изображение, видимое через узкую щель на голограмме-оригинале. После восстановления второй голограммы белым светом наблюдается разделение ( но не смешение) цветов в вертикальном направлении, поскольку каждое окрашенное изображение фактически представляет собой результат раздельного восстановления информации, содержащейся в узкой щели. [23]

Разумеется, фокусирующему воздействию нелинейной среды препятствует дифракционная расходимость пучка: в обычной ( линейной) среде с показателем преломления п пучок сечения d с плоским волновым фронтом не может распространяться, оставаясь параллельным пучком неизменного сечения. Угловая расходимость пучка, определяемая дифракцией, равна sin o - A / d Ao / ( nd), где АО - длина волны в вакууме. [24]

Дифракция света по Брэггу на ультразвуковом поле. [26]

При этом преобладающая часть света подвергается дифракции по первому порядку ( п1), и поскольку угол падения равен углу дифракции, здесь говорят также об отражении Брэгга: свет распространяется так, как если бы он отражался от плоского волнового фронта как от плоского зеркала. [27]

Схема оптического дифрактометра для демонстрации и использования принципов, описанных ранее, показана в упрощенном виде на рис. 5.5. Обычно используется гелий-неоновый лазер с расширителем пучка для обеспечения освещенности с почти идеальной когерентностью ( временной и пространственной) по всему плоскому волновому фронту в положении О, где расположены объектные маски. Дифракционная картина ( преобразование Фурье), создаваемая маской в положении О, формируется в фокальной плоскости D объектива LJ, а изображение ( двойное преобразование) от О формируется на плоскости I. Вторая линза L2 ( ее положение обозначено на рисунке пунктирной линией) нужна для формирования действительного изображения на приемлемом расстоянии от объектной маски. [28]

ЕО - неразделенный плоский волновой фронт, который разделяется с помощью полупрозрачного зеркала на два волновых фронта Е1т и Е1г; Е1т - волновой фронт измерительного пучка ( индекс т) перед прохождением через рабочий участок 1 - 1 ( шлира); Е1г - волновой фронт сравнительного пучка ( индекс г) ( одинаковое время прохождения с пучком ] т); Е2т - деформированный волновой фронт ( в случае интерферометра Жамена - смещенный плоский волновой фронт) измерительного пучка; Е2г - начальный плоский волновой фронт сравнительного пучка; зга зг - интерферирующий волновой фронт пучков, соединенных при помощи полупрозрачного зеркала. [29]

Страницы: 1 2 3 4