Cтраница 2
Кривая 1 на рис. 5.1 показывает изменение скорости распространения плоского фронта пламени вверх в зависимости от концентрации горючего. Пунктиром показана ветвь этого решения, соответствующая неустойчивому движению фронта в аэрозоле. Как и следовало ожидать, НКПР для пламени, распространяющегося вверх, оказывается меньше, чем в газовоздушной смеси. [16]
Недавно в работа-х [105, 106] были выполнены асимптотические исследования распространения плоского фронта пламени в условиях теплоотвода. [17]
Преломление линий тока ( показаны пунктиром) на поверхности наклонного плоского фронта пламени. [18]
Сперва были выполнены работы, раскрывающие закономерности одномерной задачи: плоский фронт пламени или детонации отделяет нереагировавшее вещество от продуктов реакции. [19]
Из этого следует, что при горении смесей газов, для которых, плоский фронт пламени неустойчив. При возникновении случайных малых возмущений, незначительно искривляющих плоское пламя, эти возмущения должны прогрессивно возрастать, поскольку скорость пламени больше на выпуклых участках; вогнутые участки фронта в процессе распространения пламени будут еще более отставать от выпуклых. Тенденция к прогрессивному возрастанию возмущений будет проявляться в склонности пламени в таких системах расчленяться на отдельные искривленные элементы и превращаться из сплошной поверхности в комплекс пламенных шариков и колпачков, чередующихся с элементами несгоревшей смеси. [20]
В случае, если в бромо-водородной смеси в недостатке тяжелый бром, наблюдается устойчивый плоский фронт пламени. Соотношение между диффузией и теплопроводностью при этом таково, что возмущения на фронте пламени сглаживаются. [21]
Разгон расширяющегося при горении газа требует, как мы уже видели на примере плоского фронта пламени, определенного перепада давления. Для плоского пламени этот перепад мал и его часто можно не принимать во внимание. При горении в трубе с потоком газа большой скорости площадь поверхности фронта пламени, вытянутого вдоль трубы, оказывается во много раз больше поперечного сечения трубы, и поэтому перепад давления, вызывающий ускорение всего газового потока, если его отнести к единице площади сечения трубы, оказывается существенно большим, чем перепад давления на плоском пламени, и тем больше, чем больше отношение площади поверхности фронта пламени к площади сечения трубы. Расчет перепада давления при горении быстрого потока в трубе, процесса, который широко используется в современных камерах сгорания реактивных двигателей, является важным элементом теории горения в подобных устройствах, и на нем мы остановимся достаточно подробно, ограничиваясь, однако, прямой трубой постоянного сечения. [22]
В наиболее простой модели нормальная скорость воспламенения может быть представлена, как скорость распространения плоского фронта пламени, перекрывающего поперечное сечение трубы и измеренная относительно неподвижного свежего газа по оси трубы, нормально к плоскости фронта. [23]
Связь между видимой и нормальной скоростями распространения пламени легко устанавливается на простейшем примере движения плоского фронта пламени с поверхностью / Пл в трубе с поперечным сечением / тр. [24]
В наиболее простой модели нормальная скорость воспламенения может быть представлена, как скорость распространения плоского фронта пламени, перекрывающего поперечное сечение трубы н измеренная относительно неподвижного свежего газа но оси трубы, нормально к плоскости фронта. [25]
В [35, 36, 37] разработана теория этого явления на основе дальнейшего развития работы Ландау [10] о неустойчивости плоского фронта пламени. Там же излагаются результаты экспериментальной проверки. Установлено, что неустойчивость фронта пламени при определенных условиях приводит к ячеистой структуре фронта. Ячейки на фронте пламени имеют более или менее близкие размеры. Оказывается, что гели на такой фронт пламени падает звуковая волна, то существенно изменяется его поверхность и это вызывает изменение эффективной скорости сгорания горючей смеси. [26]
Итак, рассмотрим, следуя [31], самую простую ситуацию, именно - исследуем устойчивость плоского фронта пламени, расположенного в стационарном потоке горючей смеси. [27]
Если считать, что именно этот вид неустойчивости проявится в опыте, то следует ожидать появления на плоском фронте пламени волн, имеющих длину, соответствующую Ятах. [28]
Тогда, очевидно, Р э 0 и процесс нестационарного горения полностью характеризуется эффективными значениями возмущения теплоподвода и скорости распространения плоского фронта пламени. [29]
В качестве примера парадоксальной ситуации, с которой часто приходится сталкиваться в теории горения, упомянем вопрос о гидродинамической неустойчивости плоского фронта пламени. Прямой анализ показывает, что тонкий плоский фронт пламени абсолютно неустойчив к пространственным искривлениям, какой бы длины волны они небыли. Этот выдающийся результат принадлежит замечательному советскому физику-теоретику Л. Д. Ландау ( независимо и практически одновременно он получен также французским ученым Дарье ( G. И тем интереснее было выяснение физико-химических и гидродинамических факторов, обеспечивающих устойчивость пламени, которая наблюдается в экспериментах. [30]