Относительный импульс
Cтраница 2
В газофазном химическом эксперименте измеряются вероятности реакций, усредненные по совокупности относительных импульсов и другим параметрам соударений. [16]
Квантовомеханическая вероятность обменной реакции k ( i, PA) есть функция относительного импульса РА частиц А и ВС и колебательного состояния i молекулы ВС. [17]
Переходя к пределу больших импульсов в операторе тока, мы изменяем также состояние рр; относительный импульс двух протонов тоже должен увеличиваться. [18]
Это р авенство представляет содержание теоремы о количестве движения в неинерциальной системе координат: производная по времени от относительного импульса системы равна главному вектору всех внешних сил и сумме векторов переносной ( - уИаСПер) и кориолисовой ( - 2M ( D vc отн) сил инерции центра масс системы, которому приписана масса всей системы. [19]
Рм, t) - одночастичная функция распределения по импульсам, нормированная на единицу; AV ( P, &) - дифференциальное сечение упругого рассеяния; Р РА - РЖ РЛ - РЖ - инвариантный модуль относительного импульса; а АВ ( Р, и) - дифференциальное сечение химической реакции как функция Р РА - РВ и телесного угла рассеяния Q; [ л - приведенная масса сталкивающихся частиц. [20]
Как видно из приведенных выражений, относительный импульс квадратичного тока ветви Г представляет собой отношение импульсов квадратичных токов от изменяющейся во времени периодической составляющей / п / г и от той же составляющей, но не затухающей во времени / п о г. Аналогично относительный импульс тока к. Относительные импульсы являются функциями времени и они, конечно, меньше единицы. [21]
Задачу о термическом распаде тяжелых двухатомных молекул будем рассматривать как задачу о диффузии в фазовом пространстве ( р, q), причем примем, что р ( р, q, t) dpdq обозначает число двухатомных молекул в момент t, имеющих относительные импульсы и координаты в интервалах [ р, р - - dp ] и [ q, q dq ] соответственно. [22]
Как видно из приведенных выражений, относительный импульс квадратичного тока ветви Г представляет собой отношение импульсов квадратичных токов от изменяющейся во времени периодической составляющей / п / г и от той же составляющей, но не затухающей во времени / п о г. Аналогично относительный импульс тока к. Относительные импульсы являются функциями времени и они, конечно, меньше единицы. [23]
Измерение относительного импульса взрыва импульсомером [10.15], сходным с бризантометром Каста, является простым, удобным и достаточно надежным способом оценки метательной способности целого ряда индивидуальных и смесевых ВВ. [25]
Этот эффект должен складываться из двух частей, одна из которых представляет упругое рассеяние частиц, а другая - их поглощение. При упругом рассеянии относительный импульс kh не должен изменяться и частица не исчезает; поэтому абсолютная величина коэффициента ( амплитуды) при второй экспоненте ( который, вообще говоря, может быть комплексным числом) должна равняться единице. С другой стороны, поглощение означает, что выходящих, частиц меньше, чем входящих, и коэффициент при втором члене, описывающем расходящуюся волну, должен уменьшиться до величины Л, меньшей единицы. [26]
К инжектируемым жидкостям предъявляется ряд важных требований: выделение тепла при реакции с продуктами сгорания топлива ( если жидкости инертны, то их испарение или диссоциация должны происходить с малым поглощением тепла); небольшая удельная теплоемкость и вместе с тем низкие температуры кипения и испарения, а также возможно малые молекулярные веса газообразной фазы. Выполнение этих требований обеспечивает наибольшее значение относительного импульса Ф при впрыске. Целесообразно, чтобы у инжектируемой жидкости был большой удельный вес. [27]
Если рассеяние частиц происходит без изменения внутреннего состояния и числа сталкивающихся частиц, то такое рассеяние называется упругим. При упругом рассеянии изменяется только направление относительного импульса частиц. [28]
Хотя процесс поглощения разрешен, существует значительное различие между требуемым относительным импульсом и импульсом, легко доступным в дейтроне. Такое различие является характерной особенностью поглощения пиона и в дейтроне, и в сложных ядрах. Требование обмена большим импульсом между двумя нуклонами делает поглощение пиона чувствительным к динамике TrNN-системы на относительно малых расстояниях. [29]
Независимость от х объясняется тем, что на адроны, движущиеся влево, влияет только левый партон ( сорта а) и еще разве что ближайшие малютки из числа принадлежащих исходному протону. Остальные партоны не влияют на левые адроны, поскольку их относительный импульс не остается конечным, а увеличивается при Р - оо. [30]
Страницы: 1 2 3