Cтраница 3
Видно, что большинство жидких ВВ имеет более низкий показатель политропы по сравнению с кристаллическими. Это значит, что жидкие ВВ, как правило, имеют больший относительный импульс и метательную способность по сравнению с кристаллическими при одинаковых значениях произведения pD их зарядов. [31]
Если предположить, что и фотон, и пион взаимодействуют каждый с одним, но не тем же самым кварком, то кварки Ъ и с получают большой импульс. Поэтому амплитуда вероятности того, что окончательная конфигурация а, Ь и с окажется просто протонным состоянием, в котором кварки имеют малый относительный импульс, весьма незначительна. [32]
В [10.16] такая картина объясняется различным равновесным составом продуктов детонации вблизи точки Жуге у жидких и кристаллических ВВ. Поскольку время действия детонационной волны на движущуюся часть импульсомера гораздо больше, чем время химической реакции, формирующей детонационный фронт, то упомянутое различие, влияя на скорость детонации, уже не сказывается на величине относительного импульса. [33]
Легко видеть, что та же ситуация возникает при любом двухчастичном пороге. Для этого достаточно рассмотреть амплитуду любой реакции, в которой в начальном или конечном состояниях присутствуют частицы, обусловливающие этот двухчастичный порог, поскольку все амплитуды, связанные условием унитарности, имеют общие полюса. Инвариантная парциальная амплитуда / ab перехода двух частиц в две пропорциональна klak, где ka, kb - относительные импульсы в начальном и конечном состояниях. [34]
Доводы, основанные на киральной симметрии, оказываются особенно сильными в приложениях к пороговым процессам с малыми передачами импульса. Однако иногда они дают также и возможность понять ситуацию с большими передачами импульса. Конкретными примерами являются реакции п-й - пп и рр - гг рр с s - волновыми пионами на пороге. Здесь переданная энергия т 140 МэВ соответствует относительному импульсу нуклонов А 2 6 тя. [35]
Предполагалось, что Н в (41.8) достаточно мало, что позволяет проводить вывод уравнений (41.21) - (41.25) в первом приближении теории возмущений. Большие значения потенциалов, используемых при описании нуклон-нуклонного взаимодействия, делают это предположение сомнительным. Вероятно, можно ограничиться эффективными потенциалами, описывающими рассеяние при малых энергиях, поскольку относительные импульсы при столкновении нуклона с нуклоном в ядре невелики. Для таких целей истинные потенциалы можно заменить более мелкими и широкими, подобно тому как это было сделано Ферми в классическом рассмотрении рассеяния нейтронов связанными протонами. При такой замене проведенное здесь рассмотрение на основе теории возмущений будет более оправданным. [36]
В данном случае, однако, больше приходится заниматься анализом медленно убывающих членов асимй-тотики. Наряду с искаженными цлоскими волнами мы должны также выделять и другие слагаемые, описывающие перерассеяние частиц. Определенную осторожность нужно соблюдать при постановке граничных задач в случае, когда в системе имеются разноименно заряженные частицы. При этом, в силу ( 5.103), волновые функции обращаются в бесконечность, когда относительный импульс ka таких частиц равен нулю. [37]
Широко известна работа А.Б. Мигдала по теории ядерных реакций с образованием медленных нуклонов. Впоследствии такой подход получил название дисперсионного, а сам эффект взаимодействия в конечном состоянии ( эффект Мигдала-Ватсона) излагается в большинстве учебников по квантовой механике и теории ядерных реакций и до сих пор является одним из наиболее важных достижений этого подхода. По сей день явное выделение Мигдал-Ватсоновского фактора сопровождает любой расчет сечения многочастичной ядерной реакции, среди конечных продуктов которой имеются два нуклона с малым относительным импульсом. Исключение составляют малонуклонные реакции, где возможно точное решение задачи, при котором эффект взаимодействия в конечном состоянии учитывается автоматически. [38]