Функция - распределение - электрон
Cтраница 1
Функция распределения электронов в валентной зоне / р () определяется расстоянием от данного уровня е до уровня Ферми в р-области. В отсутствие внешнего напряжения положение уровня Ферми в обеих областях совпадает, а при наличии пропускного напряжения U, которое практически целиком падает на р - тг-переходе, уровень Ферми в тг-области лежит на величину ell выше, чем в р-области. [1]
Функция распределения электронов по состояниям в общем случае должна быть найдена из кинетического уравнения Больцмана, о котором будем говорить при описании кинетических явлений в полупроводниках. [2]
Функция распределения электронов в ионе не имеет определенной границы, поскольку плотность электронного распределения непрерывно убывает. Поэтому нельзя приписать иону какой-то характерный для него размер. Кажущийся радиус иона зависит от того, какое физическое свойство рассматривается, и будет различным для разных свойств. Нас интересуют такие ионные радиусы, чтобы сумма двух радиусов ( если необходимо, с некоторыми поправками) равнялась равновесному расстоянию между соответствующими соприкасающимися ионами в кристалле. Как будет показано ниже, равновесное расстояние между двумя ионами определяется не только характером распределения электронов в ионах, но также и структурой кристалла и отношением радиусов катиона и аниона. В качестве стандартных кристаллов мы выбираем кристаллы со структурой хлористого натрия, с отношением радиусов катиона и аниона равным около 0 75 и примерно с такой же степенью ионного характера связей, как в галогенидах щелочных металлов. [3]
Функция распределения электронов по энергиям показывает, что в плазме ОС имеется большое число медленных электронов со средней энергией порядка долей электрон-вольта, подчиняющихся в довольно широком интервале энергий максвелловскому распределению по энергиям. [4]
Функция распределения электронов по скоростям для рассмотренного одномерного движения представляет собой постоянную величину ( 1 / fj), быстро спадающую за порогом возбуждения ( иг) и соответственно быстро возрастающую от нулевого значения при малых скоростях. [5]
Функция распределения электронов по энергиям в условиях эксперимента является неравновесной и не известной нам. [6]
Функция распределения электронов по энергиям показывает, что в плазме ОС имеется большое число медленных электронов со средней энергией порядка долей электрон-вольта, подчиняющихся в довольно широком интервале энергий максвелловскому распределению по энергиям. [7]
 |
Вид функции Ф ( те. а в интервале т от 0 до 15. б в интервале тг от 0 до 2. [8] |
Функция распределения электронов по скоростям ( 4) имеет максимум. [9]
Функция распределения электронов по скоростям в пределе больших напряженностей поля, получаемая из (2.24), носит название функции распределения Драйвестейна. Первоначально Драйвестейн рассматривал случай а const, E - - оо. [10]
Функция распределения электронов близка к сферически симметричной, причем под действием электрического поля возникает направленное движение электронов вдоль оси х, а под влиянием магнитного поля может возникнуть направленное движение вдоль осей хну. [11]
Функция распределения электронов непрерывного спектра n ( q p) также становится релятивистской, однако в ней, как и в обменном члене, мы будем пренебрегать релятивистскими эффектами, так как их влияние на эти величины мало. [12]
Поэтому функция распределения электронов по скоростям близка к сферически симметричной, так что средние значения поступательной энергии для разных направлений движения совпадают. [13]
Здесь функция распределения электронов по энергиям нормирована на единицу, v ( E) - скорость электрона. [14]
Пусть функция распределения электронов в плазме по компоненте скорости в выделенном направлении х изображается кривой, приведенной на рис. 12.2 а. В равновесной плазме при максвел-ловском распределении f ( vx) есть монотонно убывающая функция. Если в плазме присутствует группа электронов, движущихся в данном направлении с упорядоченной скоростью г.. [15]
Страницы: 1 2 3 4