Функция - распределение - электрон
Cтраница 3
Для слабого поля ищем функцию распределения электронов в виде / / о /, где / о - невозмущенная полем стационарная изотропная и пространственно-однородная функция распределения, a Sf - ее изменение под влиянием поля. [31]
В случае слабого электрического поля функция распределения электронов не зависит от его величины. [32]
Как показал Драйвестейн [9], функция распределения электронов по энергиям пропорциональна второй производной зондового тока по напряжению и поэтому может быть получена анализом зондовои характеристики. [33]
Некоторых дополнительных усложнений в форме функции распределения электронов в зоне проводимости металла можнл ожидать в тех случаях, когда происходит заполнение двух последовательных энергетических зон Бриллюэна, например первой и второй. Суммарная зависимость N ( E) для обеих зон будет представлять собой суперпозицию двух кривых, отражающих независимо друг от друга распределение электронов металла по энергиям в пределах первой и второй зон Бриллюэна. [34]
 |
Основные характеристики процессов образования и радиационного тушения двухатомных гомоядерных эксимерных молекул. [35] |
В инертных газах условие локальности функции распределения электронов по энергии ( ФРЭЭ) нарушено. К описанию этой модели мы и переходим. [36]
Следовательно, необходим учет нелокальности функции распределения электронов по энергии. [37]
 |
Энергетический барьер у поверхности металла и функция распределения dN / dE для металла.| Зависимость тока эмиссии от температуры. [38] |
На рис. 1 - 5 показана функция распределения электронов в металле по энергиям dN / dE в соответствии с квантовой статистикой Ферми - Дирака. При Т О К наивысшая энергия электронов в металле соответствует значению энергии Ферми Еф. При повышении температуры тела наиболее быстрые электроны за счет тепловой энергии могут переместиться на более высокие свободные энергетические уровни. Функция распределения dN / dE при Т О К видоизменяется: вероятность замещения энергетических состояний, лежащих выше уровня Еф, оказывается отличной от нуля. [39]
Как следует из кинетического уравнения для функции распределения электронов, частота ионизации связана с плотностью атомов N а соотношением VOH ЛГа / ( Е / а), где функция / ( х) зависит только от свойств газа. [40]
В низшем порядке по плотности одночэстичная функции распределения электронов удовлетворяет уравнению Власова. Приближение следующего порядка дается двумя связанными уравнениями для одночастич-ной и двухчастичной функций распределения. [41]
Другими словами, при таком взаимодействии функция распределения электронов изотропизируется. Вследствие этого набор продольной энергии электронами в области vz vm должен несколько притормаживаться, так как приобретаемая от электрического поля энергия частично переходит в поперечную. [42]
 |
Энергетический барьер у поверхности металла и функция распределения dN / dE для металла.| Зависимость тока эмиссии от температуры. [43] |
На рис. 1 - 5 показана функция распределения электронов в металле по энергиям dN / dE в соответствии с квантовой статистикой Ферми - Дирака. При Т О К наивысшая энергия электронов в металле соответствует значению энергии Ферми Еф. При повышении температуры тела наиболее быстрые электроны за счет тепловой энергии могут переместиться на более высокие свободные энергетические уровни. Функция распределения dN / dE при Т О К видоизменяется: вероятность замещения энергетических состояний, лежащих выше уровня Еф, оказывается отличной от нуля. [44]
Относительно высокая устойчивость и специфика вида функции распределения электронов по энергиям обусловливают использование С. [45]
Страницы: 1 2 3 4