Функция - распространение
Cтраница 3
Заметим, что переход к ковариантному интегрированию и обобщение правила сложения импульсов еще не приводит к общей ковариантности матричных элементов. Для достижения последней необходимо было бы также провести ковариантное обобщение функции распространения DF. При строгом рассмотрении необходимо было бы проквантовать свободное поле в кривом импульсном пространстве и найти функцию распространения из самого этого аппарата. В данной работе это не делается. Поэтому мы пока оставим вид функции распространения таким же, как в обычной теории, и посмотрим, к чему приводят переход к ковариантному интегрированию и обобщение понятия суммы импульсов. [31]
Таким образом, свойства образования дифракционных картин и изображений воспроизводятся. Очевидно, что действие любой комбинации источников, объекта и линз можно воспроизвести, записав соответствующие ряды операций свертки с функцией распространения и умножения на функцию прохождения. [32]
Заметим, что переход к ковариантному интегрированию и обобщение правила сложения импульсов еще не приводит к общей ковариантности матричных элементов. Для достижения последней необходимо было бы также провести ковариантное обобщение функции распространения DF. При строгом рассмотрении необходимо было бы проквантовать свободное поле в кривом импульсном пространстве и найти функцию распространения из самого этого аппарата. В данной работе это не делается. Поэтому мы пока оставим вид функции распространения таким же, как в обычной теории, и посмотрим, к чему приводят переход к ковариантному интегрированию и обобщение понятия суммы импульсов. [33]
 |
Четырехразрядный сумматор с параллельным переносом. [34] |
Введенные для сокращения записи величины д, и Pi вычисляются в качестве промежуточных результатов и в полном сумматоре на рис. 19.27. Следовательно, их получение не требует дополнительных затрат. Смысл этих величин объясняется совсем просто. Поэтому его называют функцией генерации переноса. Сигнал pt показывает, передается ли полученный в младшем разряде сигнал переноса с дальше. Поэтому он называется функцией распространения переноса. [35]
Заметим, что переход к ковариантному интегрированию и обобщение правила сложения импульсов еще не приводит к общей ковариантности матричных элементов. Для достижения последней необходимо было бы также провести ковариантное обобщение функции распространения DF. При строгом рассмотрении необходимо было бы проквантовать свободное поле в кривом импульсном пространстве и найти функцию распространения из самого этого аппарата. В данной работе это не делается. Поэтому мы пока оставим вид функции распространения таким же, как в обычной теории, и посмотрим, к чему приводят переход к ковариантному интегрированию и обобщение понятия суммы импульсов. [36]
Чтобы выполнить эту задачу, автору, как ой сам говорит об этом в предисловии, пришлось провести Строгий отбор материала и освободиться от всего того, что не является принципиально важным для понимания существа дела. Совершенно очевидно, что отбор проводился по двум направлениям: выбор материала и стиль его подачи. Выбор материала, естественно, несет явный отпечаток склонностей самого автора, который известен своими работами по теории электронов ж фоноиов в твердом теле. Следует лишь отметите несколько моментов. Очень полезный для общей ориейтаг циж материал изложен в шестой главе о функциях Грина. Здесь устанавливается связь между теорией возмущений, функциями Грина if функциями распространения. [37]
Страницы: 1 2 3