Cтраница 1
Функции Грина уравнений Максвелла для областей, частично заполненных диэлектриком. [1]
Функцию Грина уравнения (6.87) легко получить аналитически. [2]
Однако функция Грина уравнения для функции Yf ( т ]) зависит только от / ( т)) и в частном случае односкоростного смешения она была найдена аналитически ( и использована для вычисления F ( p Сп)) Мар-блом и Адамсоном. Эти авторы пришли к выводу, что два члена ряда YF Y ( p ( r) Y ( ( т ]) дают хорошее приближение к точному решению почти во всей области, расположенной перед точкой возникновения распространяющейся волны горения. Двучленное выражение позволяет точно предсказать положение начального локального максимума температуры и хорошо описывает большую часть последующего горба на профиле температуры. Однако формула для Y ( т ]) является очень сложной даже в случае мономолекулярных реакций. [3]
Оценки функции Грина уравнений в частных производных второго порядка параболического тина / / Докл. [4]
Однако если функция Грина уравнения равновесия представляла собой тензор второго ранга, то уравнение несовместности требует введения в качестве функции Грина тензора четвертого ранга. В работах [5, 6] соответствующее уравнение и его решение приведены в явном виде. [5]
К) - функция Грина уравнения колебаний двухмерного кристалла ( в со2) со спектром квадратов частот (14.10), который начинается с s262, где k - фиксированный параметр. [6]
Обе функции G и Г будем называть функциями Грина уравнения переноса, добавляя при необходимости уточнения: для первой - интенсивность, для второй - функция источников. Их аргументы TI, Hi и xi не указываем также для краткости. [7]
Таким образом, & с ( х) - функция Грина уравнения Клейна - Гордона. [8]
Тот же аппарат может быть применен и для нахождения функции Грина уравнения Шредин-гера. [9]
Функция K ( rz tz r t) является функцией Грина уравнения ( 29 2) ( ср. [10]
Физические свойства статического решения довольно легко выя вить с помощью функции Грина уравнений динамо. Математическая сложность выкладок, разнообразие примеров, имеющихся в литературе, и смелость обобщений, сделанных некоторыми авторами, заставляют нас сначала добиться твердого понимания физики динамо-эффекта, а затем уже пытаться делать обзор обширной литературы, касающейся решений уравнений динамо. [11]
Для неограниченной однородной среды ( показатель преломления не зависит от г) функция Грина уравнения (4.2.2) записывается в виде ( см. задачи 5 и 6 в гл. [12]
На этом этапе представляется целесообразным перейт & в ft - пространство, ввиду того что функция Грина уравнения (1.77) имеет сложный вид. [13]
Ряд ( 3) представляет решение уравнения ( 2) или эквивалентного ему уравнения ( 1) при следующих условиях: если известна регулярная часть g ( х, х1) функции Грина уравнения Лапласа для данной области V и если ряд ( 3) сходится. [14]
Сравнивая эту формулу с формулой ( 31), мы видим, что функция G ( x, 5; t - т), определяемая согласно ( 51) через функцию 03 ( z, f), есть функция Грина уравнения теплопроводности, о которой мы говорили в предыдущем параграфе. [15]