Cтраница 1
Ядерная функция К ( т) определяется конкретным видом рассеяния. [1]
Подставим представление ядерной функции через экспоненты. [2]
Уже второй момент ядерной функции может не существовать. [3]
Из формулы для ядерной функции ( 36) вытекает, что при прямоугольном профиле рассеяние при ППЧ оказывается равносильным изотропному монохроматическому рассеянию. [4]
То обстоятельство, что ядерная функция имеет два представления, отражается и на многих дальнейших формулах: все функции связанные с ядерной ( которые мы тоже называем ядерными - в широком смысле), представляются двумя выражениями. [5]
Здесь свободным слагаемым является сама ядерная функция. [6]
Это свойство интенсивности позволяет ядерную функцию представить в виде суперпозиции экспонент, что в свою очередь дает возможность применить к рассеянию в линии всю аналитическую теорию, развитую в предыдущей главе. [7]
Скажем несколько слов об асимптотиках ядерных функции. [8]
Но поскольку формула ( 50) для ядерной функции через f и А более общая, предпочтительнее использовать именно ее. [9]
С 1 и начнем с величины ( 41), которая связана с интегралом от ядерной функции. Действительно, если f 1 / 2, она имеет конечную производную при 0 0, а если f у 1 / 2, эта производная бесконечна. [10]
Ядерная функция ( 12) при всех возможных р ( а) имеет нулевой и первый моменты. [11]
С определением ( 58) вид формул ( 56) и ( 57) сохраняется любых профилях, например при прямоугольном профиле ( 3), сеяние с которым при ППЧ, как отмечалось, равносильно изотроц, ному монохроматическому. У ядерной функции Е ( г) существую, моменты всех порядков, поэтому при монохроматическом рассеян 7 1, VQ 1 / 3 и осуществляется диффузионный режим. [12]
Оценим поведение ядерной функции ( 23) при больших г для ФЛ RI, которая отвечает чисто тепловому расширению линии и доплеровскому профилю поглощения. [13]
Вся изложенная теория приложима к уравнению, описывающему это рассеяние, хотя результаты для него были получены до развития общей теории. Преобразование Лапласа от ядерной функции выражается через элементарные функции. [14]
Описанную процедуру получения приближенного решения называют также on the spot approximation или вероятностным методом. Последнее название отражает вероятностный смысл ядерной функции, которая является плотностью вероятности того, что фотон, излученный на некоторой глубине, дойдет до глубины, отстоящей от цервой на г, и там поглотится. Поэтому знаменатель в ( 79) есть вероятность того, что поглощенный на глубине т фотон либо не переизлучится, а после излучения либо поглотится в континууме, либо дойдет до одной из границ слоя. [15]