Межатомная функция

Cтраница 4

Количество максимумов в распределении межатомной функции значительно больше, чем в распределении электронной плотности: если на ячейку кристалла приходится N атомов, то в ячейке векторного пространства ( при отсутствии дополнительных элементов симметрии) будет N ( N-1) максимумов, не считая мощного максимума в начале координат. [46]

Все перечисленные особенности распределения межатомной функции значительно уменьшают возможности метода. При большой разнице в порядковых номерах атомов, составляющих структуру, слабые максимумы почти всегда исчезают в склонах более высоких максимумов или в неравномер-ностях фона ( хода функции P ( uvw) между максимумами), связанных с погрешностями расчета. В связи с большим количеством максимумов, весьма часты их наложения, приводящие к их слиянию или взаимному смещению. Вследствие размытости максимумов это имеет место даже при довольно большой разнице в направлениях или длинах соответствующих межатомных векторов. Наконец, самый мощный ( но бесполезный) максимум в начале координат всегда скрывает детали картины в ближайшем окружении этого максимума. [47]

В этих условиях анализ межатомной функции имеет шансы на успех только в сочетании с использованием кристаллохимических представлений. [48]

Первой задачей анализа распределения межатомной функции является идентификация максимумов. Прежде всего требуется выяснить, какому вектору-первого или второго рода-соответствует тот или иной максимум, а затем установить, какой именно паре атомов, входящих в химический состав вещества, он соответствует. [49]

При отсутствии тяжелых атомов исследование межатомной функции вообще может оказаться бесперспективным. Как правило, лишь в сочетании с кристаллохимическими представлениями оно дает сведения о тех или иных фрагментах атомного мотива. [50]

Обостренные распределения - аналоги распределения межатомной функции или электронной плотности, полученные суммированием рядов Фурье, в которых в качестве коэффициентов используются не F ( hkl) 2 [ или, соответственно, F ( hkl) ], a a F ( hkl) z [ или fiF ( hkl) ] с такими дополнительными множителями а ( и Р), которые полностью или частично ликвидируют постепенное уменьшение средних значений амплитудных коэффициентов по мере увеличения sin ОД. Такая модификация ряда Фурье эквивалентна ликвидации ( или уменьшению) тепловых колебаний атомов и ( или) переходу к точечным атомам, что делает максимумы распределения более острыми и повышает разрешающую способность распределения. [51]

Обостренные распределения - аналоги распределения межатомной функции или электронной плотности, полученные суммированием рядов Фурье, в которых в качестве коэффициентов используются не F ( hkl) 2 [ или, соответственно, F ( / ife /) ], a a F ( hkl) 2 [ или F ( hkl) ] с такими дополнительными множителями а ( и ( 5), которые полностью или частично ликвидируют постепенное уменьшение средних значений амплитудных коэффициентов по мере увеличения sin ФД - Такая модификация ряда Фурье эквивалентна ликвидации ( или уменьшению) тепловых колебаний атомов и ( или) переходу к точечным атомам, что делает максимумы распределения более острыми и повышает разрешающую способность распределения. [52]

Таким образом, расшифровка распределения межатомной функции основывается прежде всего на различии в рассеивающей способности атомов, входящих в состав соединения. [53]

Таким образом, анализируя распределение межатомной функции, можно устранить ту неоднозначность в определении пространственной группы, которая была связана с невозможностью выявить полный набор элементов симметрии или найти ориентацию элементов симметрии, не выявленных погасаниями ( том I, стр. [54]

Таким образом, анализ распределения межатомной функции только по максимумам первого рода является неоднозначным. [55]

Вторым примером может служить проекция межатомной функции UV кристалла С52СоС14 ( см. рис. 122а на стр. Csn - Csn, пересекающим центр инверсии структуры, отвечают максимумы, отме-и г ченные буквами Е и F. Каждый из них можно принять за основу при минимализации; в обоих случаях возможна вторая стадия минимализации, связанная с операцией скользящего отражения. [56]

Переход от сечений Харкера к импликационным диаграммам при п 2, 3, 4 и 6. [57]

Последний случай наиболее привлекателен: сечение межатомной функции не содержит ничего лишнего; оно дает непосредственно, без всяких преобразований, проекцию структуры. [58]

На рис. 132 6 представлена проекция межатомной функции на [ плоскость UV, полученная с кристалла Ni ( NC5H5) 4Br2, принадлежащего к. [59]

На первой стадии анализа проекции UV межатомной функции ( при использовании свойств ее, вытекающих из симметрии) было найдено, что конец вектора Ni-Ni, проходящего через центр инверсии, находится в точке 3 0 215, v3 0 325 ( рис. 114, стр. [60]

Страницы: 1 2 3 4 5