Вершинная функция

Cтраница 3

Оно указывает на то, что связная 3-точечная функция представляет собой не что иное, как неприводимую ( 1ЧН) 3-точечную вершинную функцию, у которой внешними линиями являются точные пропагаторы. [31]

Диаграмма реакции, где р р и р импульсы частиц А, протекающей по механизму прямого в с конечном состоянии. выбивания. [32]

Заметим, что в отличие от значений q для реакций типа (VI.45) для реакций с образованием трех частиц минимальное значение аргумента АВ вершинной функции не зависит от кинетической энергии и равно нулю. [33]

Чтобы воспользоваться рецептом построения класса диаграмм, в которых свободные частицы и связанные состояния рассматриваются на равных основаниях, необходимо дополнительно ввести вершинную функцию для взаимодействия комплекса п частиц с кулоновским полем. [34]

К диаграммам (54.2) надо было бы добавить еще такой же ряд диаграмм с переставленными концами 3 и 4, что приводит к антисимметризации вершинной функции по ее спиновым и орбитальным аргументам. Однако для поставленной здесь цели определения Тс этого можно не делать, так как в обеих этих частях вершинной функции полюс появляется одновременно. [35]

Следует отметить, что ограничение на величину д2 в форме (2.21) в настоящей работе получено исходя из требования о возможности замены д2 в аргументах вершинных функций Rj и Н0 значением, отвечающим реальному фотону. В хорошо известных статьях, цитированных выше, неравенство (2.21) следует из принципа неопределенности, ограничивающего возможность применения полуклассического метода, использованного в этих статьях. [36]

Перенос 4-импульса через такое сечение есть ( Q K) - Q К ] соответственно этому, элементарным возбуждениям без изменения числа частиц отвечают полюсы вершинной функции Т ( К PI, Р) по переменной К. [37]

Примеры неприводимых вершинных диаграмм. [38]

Что касается собственно-энергетических частей, то ситуация здесь более сложная благодаря перекрывающимся расходимоапям, о которых мы упоминали в § 9.3 и которые не встречаются в вершинных функциях. [39]

Ситуация здесь аналогична уравнению Дайсона в квантовой электродинамике ( см. IV, § 107): как и там, вся требуемая совокупность диаграмм получается путем введения поправок лишь к одной из вершинных функций. [40]

Здесь MV, ме, ип, ир - амплитуды нейтрино, электрона, нейтрона и протона; q - разность импульсов электрона и нейтрино; а, 6, с и d - вещественные функции от д2, определяющие векторную ( а, Ь) и аксиально-векторную ( сии) вершинные функции нуклона. Если справедлива гипотеза Гелл-Манна и Фейнмана [1], то вершинная функция векторного Р - взаимодействия тождественна электромагнитной вершинной функции. [41]

Выпишем наиболее общие выражения для вычитаемых членов, совместные с условиями релятивистской инвариантности и бозе-симметрии. Собственные вершинные функции, соответствующие диаграммам, изображенным на рис. 18, имеют следующую структуру ( здесь выписаны вершинные функции для группы SUZ. [42]

Эта величина также является бесконечной. Чтобы вершинные функции Г2) и Г4) имели физический смысл, они должны быть конечными. В следующем параграфе мы увидим, как можно провеет такую перенормировку. [43]

Следовательно, функция га ( ж) не может равняться тождественно нулю, и функции (2.11) линейно независимы. Так как любая вершинная функция линейно выражается через функции (2.11), теорема доказана. [44]

Соответствующие множители, однако, выделены в (15.7) в явном виде. Поэтому определяемая этой формулой вершинная функция Г имеет лишь полюсы, соответствующие состояниям с N и N 2 частицами. Момент импульса этих состояний отличается от момента основного состояния на 0 или 1, так что отвечающие этим полюсам элементарные возбуждения имеют целый спин ( 0 или 1) и потому подчиняются статистике Бозе. Другими словами, полюсы вершинной функции определяют бозевские ветви энергетического спектра ферми-жидкости. [45]

Страницы: 1 2 3 4