Парная корреляционная функция

Cтраница 2

В этом выражении парная корреляционная функция полностью определяется одночастичными функциями распроделения и поэтому может быть использована для написания кинетического уравнения. [16]

Парная корреляционная функция для расплава КС1 при 800 С, определенная методом рассеяния нейтронов Индексы 1 и 2 относятся соответственно к ионам калия и хлора. [17]

Определение методом Монте-Карло парных корреляционных функций в модели твердых сфер выполнено для нескольких расплавленных солей. Как видно из рис. 46, для расплава КС1 модель предсказывает довольно устойчивую координацию ближайших соседей ионов противоположного знака и хорошую упорядоченность в расположении зарядов. Довольно острые пики в этом случае также указывают на хорошую ближнюю упорядоченность для ионных naip различных типов. [18]

Интерпретировать таким образом парную корреляционную функцию значительно сложнее, так как она связана с динамическими эффектами, обусловленными корреляцией. [19]

Параметр APEX а в единицах обратной дебаевской длины экранирования & DH как функция плотности для водородоподобных ионов Аг при температуре 800 эВ, согласно.| Функции распределения микрополя Р ( / 3 в заряженной точке, ZQ Zi 1, с учетом ( штриховая линия и без учета ( сплошная линия эффектов вырождения электронов ( Ne 1024 см-3, Те 5 эВ согласно APEX, ke rDe de § - обратная длина экранирования электронами с учетом вырождения. [20]

Это означает, что парная корреляционная функция должна иметь дополнительные максимумы на масштабах, соответствующих ближнему и дальнему порядку. Кроме того, должна возникать выраженная анизотропия. [21]

Радиальная функция распределения и парная корреляционная функция представляют собой, в сущности, своеобразные термодинамические функции потому что зависят от термодинамических переменных - температуры и плотности. [22]

Парные корреляционные функции h ( R жидкого аргона. [23]

На рис. 28 сопоставлены парные корреляционные функции h ( R. Это значит, что радиус сгущений жидкости около произвольно выбранного атома увеличивается. Ясно, что вместе с этим растет и радиус областей разрежения. Жидкость становится все более пористой. Непосредственно около критической точки флуктуации плотности не следуют уравнению (VII.11), т.е. коррелируют друг с другом. Это означает, что при Т - Тк и Р - - Рк области сгущений все более и более последовательно чередуются с областями разрежений. Низкомолекулярная жидкость становится похожей на губку с тем отличием, что диаметр пор в этой губке в среднем имеет величину порядка 1 нм. [24]

Согласно ( 20), парная корреляционная функция оказывается связанной с тройной. [25]

Обсудим кратко, как изменится парная корреляционная функция g ( r), когда мы включим эффекты исключенного объема. Во-первых, g ( r) и ее фурье-образ g ( q) подчиняются простым скейлинговым законам. [26]

В работах [59, 60] были вычислены парные корреляционные функции неидеальной плазмы для различных псевдопотенциалов. [27]

Вторая функция Р2 носит название парной корреляционной функции, и она показывает, как коррелировано движение двух электронов. [28]

Сравнение прямых корреляционных функций и парных корреляционных функций, полученных из одних и тех же дифракционных данных, показывает, что между ними имеется несколько важных отличий. С увеличением плотности при постоянной температуре у функции h ( r) за первым главным пиком могут появиться несколько дополнительных минимумов и максимумов; значения с ( г), уменьшаясь, стремятся к нулю в основном монотонно. Точный характер затухания с ( г) лри больших г в значительной степени недостоверен из-за наложения периодических пульсаций, связанных с ошибками эксперимента и преобразования Фурье. Полученные данные показывают, что функция с ( г) остается положительной вплоть до значения г порядка пяти атомных диаметров, до которого проводились вычисления. [29]

Установим теперь ее связь с парной корреляционной функцией. [30]

Страницы: 1 2 3 4