Поперечная корреляционная функция

Cтраница 1

Поперечная корреляционная функция самофокусирующихся случайных пучков. [1]

Мы рассмотрим преобразование поперечной корреляционной функции случайных пучков в приосевом приближении, а также задачу о поведении слабых случайных возмущений интенсивной плоской волны в фокусирующей среде. В квазистатическом приближении нелинейная поляризация среды (8.1.8), ответственная за явление самовоздействия, имеет вид ( ср. [2]

Если случайное поле однородно, то поперечная корреляционная функция зависит лишь от разности аргументов, а не от их абсолютных значений. [3]

Зависимость ра-диуса корреляции второй гармоники, возбуждаемой основным пучком с радиу-сом корреляции rKl s s3o мкм, от азимуталь-иого угла ф (. [4]

Из сказанного следует, что в случае поперечной корреляционной функции основной волны гауссовского вида ( 4.5.41 а) полученные выше результаты для временной задачи можно перенести на пространственную задачу. [5]

Расположение коорди. [6]

Формула ( 9) выражает теорему Ван Циттерта - Цернике: поперечная корреляционная функция поля связана фурье-преобразованием с начальным распределением интенсивности. [7]

Картина дифракции полностью когерентной волны на круглом отверстии ( а и соответствующее ей распределение интенсивности ( б. [8]

Покажем теперь, что неравномерное распределение интенсивности, вообще говоря, изменяет вид поперечной корреляционной функции поля. [9]

Рассмотрим еще один - сравнительно новый - тип интерферометра, который используется для измерения поперечных корреляционных функций и базируется на методе деления амплитуды. [10]

Из ( 4) видно, что для статистически однородного процесса ( BL не зависит от R - см. (1.8.2)) поперечная корреляционная функция не зависит от г ( ср. [11]

Фактически мы вернемся к интерферометру Юнга ( рис. 4.1), при рассмотрении которого в § 2 было введено понятие пространственной когерентности и обоснован метод измерения поперечной корреляционной функции поля. Теперь мы располагаем теоретическими основами для более строгого расчета интерференционной картины при дифракции световой волны на двух отверстиях. [12]

Нормированная поперечная корреляционная функция излучения лазера на алюмоиттриевом гранате для различного числа поперечных мод NL. / 45. 2 830. 3 104 ( без селекции поперечных мод. [13]

В отличие от частотного спектра, угловой спектр, связанный с естественными пространственными флуктуацпями лазерных параметров, не удается, однако, измерить непосредственно, поскольку он маскируется существенно более сильной дифракционной расходимостью. Вместе с тем при измерении поперечных корреляционных функций одномодовых лазерных пучков удается обнаружить слабые отличия пространственной когерентности от полной, вызываемые именно спонтанным излучением. [14]

Дифракционное изменение радиуса корреляции при распространении волны; теорема Ван Циттерта - Цернике. Мы начинаем рассмотрение статистических дифракционных проблем с фундаментальной задачи о преобразовании поперечной корреляционной функции светового пучка в процессе распространения. Мы убедимся, что поперечный радиус корреляции частично когерентного волнового пучка в процессе распространения за счет дифракции увеличивается. Это обстоятельство имеет много важных приложений в физической и прикладной оптике; часть из них рассматривается в этой главе, об использовании указанного обстоятельства в лазерной технике см. § 2 гл. [15]

Страницы: 1 2