Одночастичная функция - грин
Cтраница 1
Одночастичная функция Грина ( функция распространения, пропагатор) - среднее значение от упорядоченного произведения двух полевых фермионных ( бозонных) или других операторов, взятое по равновесному состоянию. [1]
Одночастичная функция Грина определяет не только среднее от аддитивных операторов, как одночастичная матрица плотности, но и среднее от энергии взаимодействия и, следовательно, уравнение состояния. [2]
Для tt одночастичная функция Грина описывает распространение добавочной частицы, помещенной в рассматриваемую систему многих частиц. Следовательно, функция GI содержит информацию о таких свойствах частицы в системе многих тел, как одночастичная энергия, одночастичные состояния и времена жизни этих соотношений. [3]
Сплошными линиями здесь изображены одночастичные функции Грина, а волнистыми - динамически экранированное взаимодействие. [4]
Так уравнение Дайсона для одночастичной функции Грина можно обобщить, записав уравнение Дайсона для двухчастичной функции Грина и определив собственно-энергетическую часть для комплекса двух частиц. Обобщение на т-частич-ный кластер проводится непосредственно. [5]
Как и в случае одночастичной функции Грина, множитель ( S) г в определении (15.2) приводит к исчезновению диаграмм, содержащих отсоединенные замкнутые петли сплошных линий. [6]
Как видно, в этом уравнении одночастичные функции Грина входят в виде парных произведений опережающих и запаздывающих функций. При I7 1 и 27 2, она определяет вероятность найти две частицы в точках 1 2 при любых положениях остальных частиц. [7]
Наконец, отметим, что для термодинамически равновесных систем одночастичная функция Грина содержит больше информации о рассматриваемой системе многих частиц, чем одночастичная матрица плотности. [8]
В рамках физики систем многих частиц движение одиночной частицы описывается с помощью одночастичной функции Грина. [9]
Билинейное разложение для - частичной функции Грина Gn, о см. (4.19)) очень похоже на одночастичную функцию Грина (4.1); в частности, оно описывает распространение связанного состояния п частиц, которое можно рассматривать как новый сорт частиц. Исходя из этого, можно сформулировать эвристический принцип, позволяющий строить приближения для многочастичной системы, если нас интересует образование связанных состояний: выражения, которые представлены диаграммами, содержащими одночастичную функцию Грина GI) O, заменяются классом слагаемых, получаемых путем замены GI, 0 a Gn, о - Следует соблюдать осторожность, чтобы избежать двойного учета диаграмм и добавления несвязанных диаграмм; таким образом, нужно провести специальный анализ того, ка-кие диаграммы из расширенного класса должны быть исключены из рассмотрения. [10]
По многим чисто теоретическим соображениям критерий ( 3) очень удобен, так как он имеет непосредственное отношение к теории одночастичной функции Грина и массового оператора. [11]
С одной стороны, выражения типа ( 6) родственны матричным элементам S-матрицы для переходов nin-nf; / / я - С другой стороны, при п 2 подобные выражения являются естественными обобщениями одночастичных функций Грина свободных полей на случай взаимодействия. [12]
Действуя на произведение операторов, он упорядочивает их по времени, так что операторы, относящиеся к более раннему моменту времени, располагаются справа от операторов, относящихся к более позднему моменту времени. Одночастичная функция Грина описывает распространение возмущения, при котором одна частица добавляется или удаляется из многочастичной равновесной системы. [13]
 |
Приближение первого порядка для одночастичной термодинамической функции Грина. [14] |
В каждой вершине необходимо выполнить суммирование по спиновым индексам. Так как в данном случае все одночастичные функции Грина содержат символ Кронекера Saa, то это суммирование проводится элементарно. [15]
Страницы: 1 2