Cтраница 1
Координатные функции должны [7] удовлетворять кинематическим условиям закрепления диска, быть линейно независимыми, и система их должна обладать полнотой. [1]
Координатные функции являются частным случаем гладкой функции на многообразии. [2]
Координатная функция ( 130 4) - соответствующая три-плетному спиновому состоянию, имеет узел в плоскости, перпендикулярной линии, соединяющей ядра и расположенной посредине между ними, так как в этой плоскости 1) А ( 1) фв ( 2) 1 и ( 2) 1) В ( 1) - Наоборот, функция ( 130 3), соответствующая синглетному спиновому состоянию, имеет наибольшее значение в этой плоскости. Таким образом, в синглетном спиновом состоянии ( при р - 1) велика вероятность пребывания электронов между двумя ядрами. Электрическое притяжение между электронами и ядрами приводит к связанному состоянию. На расстояниях R а электроны не могут йаходиться между ядрами даже в синглетном состоянии, поэтому наблюдается отталкивание. В триплетном спиновом состоянии вероятность нахождения электронов между ядрами мала для всех не очень больших расстояний, поэтому наблюдается отталкивание, экспоненциально убывающее с расстоянием. [3]
Координатные функции, от которых во многом зависит точность решения, выбираем, учитывая (1.28), а также используя решение соответствующего одномерного уравнения, чтобы добиться наибольшего приближения к физической сущности задачи. [4]
Координатные функции выбираем так, чтобы выполнялись граничные условия и чтобы достаточно близко к действительному описывался характер изменения напряженности магнитного поля вдоль одной из координат. [5]
Координатные функции ( 36) должны быть допустимыми в рассматриваемой задаче. [6]
Координатные функции ф ( х) выбираются таким образом, чтобы каждая из них удовлетворяла граничным условиям. [7]
Координатные функции ф () подбирают таким образом, чтобы они удовлетворяли всем граничным условиям, которые не следуют из минимума самого функционала. Таким образом, выбор функций Ф ( я) тесно связан с выбрром конкретного функционала, Функционал гарантирует приближенное выполнение только тех уравнений, которые являются уравнениями Эйлера для этого функционала, и только тех граничных условий, которые для данного функционала являются естественными. [8]
Координатные функции, от которых во многом зависит точность решения, выбираем, учитывая (1.28), а также используя решение соответствующего одномерного уравнения, чтобы добиться наибольшего приближения к физической сущности задачи. [9]
Координатные функции fm ( х, у), т 1, М строятся на основе так называемых функций формы элементов. Вне элемента все его функции формы считаются равными нулю. Таким образом, функция формы я-го элемента, равная единице в принадлежащей ему / п-й точке, является представителем координатной функции fm ( х, у) в этом / 1 - м элементе. Поэтому температурное поле в n - м элементе аппроксимируется суммой произведений его функций формы на приближенные значения температур в его узловых точках. Очевидно, что для каждого элемента получается своя аппроксимация, но на границах элементов должна сохраняться непрерывность температурного поля. [10]
Поскольку координатные функции гармоничны на М, непосредственное применение теоремы о дивергенции показывает, что Fhix ( a) зависит только от класса гомологии цикла а. [11]
Если координатная функция известна, то вычисления по формуле (6.4) не представляют особого труда, в особенности при применении графических методов. Таким образом, основной задачей является определение координатной функции. Использование для этой цели моделирующих устройств основывается на следующих выводах. [12]
Такие координатные функции принято называть per y - л я р н ы м и. [13]
Если координатные функции wt образуют полную систему функций, то бесконечный ряд (2.80) с коэффициентами, найденными из уравнений (2.84), представляет собой точное решение. [14]
Ее координатные функции - независимые дробные броуновские функции с показателем Н 0 9000, которым и обусловлено возникновение на Ниле эффекта Иосифа. Того обстоятельства, что Н близок к 1, оказывается недостаточно для предотвращения самопересечений, однако оно весьма осложняет им существование, побуждая тренд кривой к персистент-ности в любом направлении, какое он уже избрал. Представляя сложные кривые как наложения друг на друга больших, средних и малых сверток, можно сказать, что в случае высокой персистентности и близости размерности к единице малые свертки едва различимы. [15]