Cтраница 2
Подобное название обусловлено тем, что при построеки:; уравнения для искомой функции распределения используется величина q, значение которой зависит от вида этой функции. [16]
Объединяя уравнения (4.5) и (4.6), получим выражение: f ( D) ( p / D) ( dF / dp), связывающее искомую функцию распределения пор по размерам с величинами, определяемыми из экспериментальных данных. [17]
Метод Рогинского ] 2, Этот приближенный метод является наиболее простым и удобным для практического использования, хотя применение его требует определенных предположений a priori о характере искомой функции распределения. [18]
Кинетическое уравнение с интегралом столкновений (46.7) очень сложно - не только в силу невозможности разложения подынтегрального выражения по степеням q, но и ввиду того, что диэлектрическая проницаемость плазмы сама определяется через искомые функции распределения. Существенное упрощение достигается лишь в случае слабого отклонения от равновесия, когда допустима линеаризация кинетического уравнения. Тогда проницаемость должна вычисляться с равновесными функциями распределения и, таким образом, не зависит от искомых поправочных функций. [19]
Кинетическое уравнение с интегралом столкновений ( 46 7) очень сложно - не только в силу невозможности разложения подынтегрального выражения по степеням q, но и ввиду того, что диэлектрическая проницаемость плазмы сама определяется через искомые функции распределения. Существенное упрощение достигается лишь в случае слабого отклонения от равновесия, когда допустима линеаризация кинетического уравнения. Тогда проницаемость должна вычисляться с равновесными функциями распределения и, таким образом, не зависит от искомых поправочных функций. [20]
В этих выражениях: х - мера отклонения диффрагированных под малыми углами лучей в направлении, перпендикулярном к длине щели; Сг, С2, С л и р - известные из теории константы; H L), H2 ( LZ) - искомые функции распределения волокон в исследуемом образце по поперечным и по продольным размерам. [21]
При этом функция / представляется в виде ряда по производным / лок ( % 1 и 9) по компонентам скорости v ( что фактически эквивалентно разложению функции по многочленам Эрмита в трехмерном пространстве скоростей) с зависящими от t п г коэффициентами, являющимися моментами искомой функции распределения, к-рые п определяются с помощью уравнения Больцмана. [22]
Для того чтобы провести дискретизацию задачи, необходимо ограничить интервал рассматриваемых энергий. Из физических соображений ясно, что искомая функция распределения будет пренебрежимо мала при энергиях порядка нескольких энергий диссоциации. [23]
Одним из основных препятствий для широкого применения метода является малая оперативная память современных вычислительных машин. Действительно, необходимо в каждой фазовой ячейке помнить как искомую функцию распределения, так и функцию распределения предыдущего приближения. [24]
Решение проблемы распространения волны в случайной дискретной среде сводится к определению функции распределения фотонов в пространстве координат и времени. Компьютерная имитация исследуемого процесса на основе стохастического моделирования позволяет получить искомую функцию распределения фотонов. [25]
Обычно один из видов распределения дает значительно лучшее согласие с опытными данными, чем другие. По теоретической кривой, которая ближе всего соответствует экспериментальной, получают искомую функцию распределения. [26]
Пусть на вход системы подано случайное возмущение по составу потока, при этом на выходе потока из аппарата изменение концентрации индикатора носит случайный характер. Обозначим через Ryx ( t) взаимно корреляционную функцию выходного и входного сигналов, а через Rx ( t - t) автокорреляционную функцию выходного сигнала. Тогда искомая функция распределения C ( t) является решением интегрального уравнения. [27]
В левой части этого уравнения стоит искомая функция распределения тока по длине проводника и ее вторая производная. Это наведенная эдс или эдс излучения. В выражение для наведенной электродвижущей силы входит под знаком иите рала искомая функция распределения тока / () и ее производные. [28]
Метод Монте-Карло получил широкое применение для решения разнообразных задач кинетической теории газов. Одним из перспективных подходов к решению уравнения Больцмана - для многокомпонентного химически реагирующего газа является метод нестационарного статистического моделирования. Этот подход основан на результатах Каца [296] о существовании статистических моделей, асимптотически эквивалентных уравнению Больцмана. Суть методики состоит в построении случайного процесса, моделирующего решение кинетического уравнения. Вместо непосредственного решения уравнения Больцмана построенный случайный процесс многократно моделируется на ЭВМ, и по полученной статистике определяется искомая функция распределения. [29]
Специфика этого случая связана с медленностью убывания сил кулоновского взаимодействия между заряженными частицами. При буквальном применении больцмановского интеграла столкновений это обстоятельство приводит к появлению расхо-димостей в интегралах на больших расстояниях между сталкивающимися частицами. Это значит, что существенную роль играют именно далекие столкновения. Но на больших расстояниях частицы отклоняются лишь с малым изменением их импульсов. Это обстоятельство позволяет придать интегралу столкновений вид, подобный тому, какой он имеет в уравнении Фоккера - План-ка В отличие от последнего, однако, интеграл столкновений теперь не линеен по искомым функциям распределения. Но относительная малость изменений импульса при столкновениях во всяком случае означает, что описываемый интегралом столкновений процесс можно рассматривать как диффузию в импульсном пространстве. [30]