Cтраница 3
Специфика этого случая связана с медленностью убывания сил кулоновского взаимодействия между заряженными частицами. При буквальном применении больцмановского интеграла столкновений это обстоятельство приводит к появлению расхо-димостей в интегралах на больших расстояниях между сталкивающимися частицами. Это значит, что существенную роль играют именно далекие столкновения. Но на больших расстояниях частицы отклоняются лишь с малым изменением их импульсов. Это обстоятельство позволяет придать интегралу столкновений вид, подобный тому, какой он имеет в уравнении Фоккера-Планка. В отличие от последнего, однако, интеграл столкновений теперь не линеен по искомым функциям распределения. Но относительная малость изменений импульса при столкновениях во всяком случае означает, что описываемый интегралом столкновений процесс можно рассматривать как диффузию в импульсном пространстве. [31]
Попытаемся поставить задачу точно так же. ЭПР всего объекта по известным значениям ЭПР участков локального отражения. В такой постановке задача имеет решение, лишь если поля, отраженные от отдельных участков поверхности объекта, оказываются взаимно независимыми случайными функциями времени. В остальных случаях необходимо располагать данными о фазовых соотношениях между суммируемыми полями. Затем приближенными методами теории дифракции определяются поля, отраженные от каждого такого элемента, и суммируются. В результате получают диаграммы отражения волн от объекта в заданном секторе углов его наблюдения и уже потом, проведя статистическое усреднение по углам наблюдения, находят искомую функцию распределения ЭПР всего объекта. Естественно, что объем вычислений при этом оказывается очень большим, и поэтому применение ЭВМ здесь совершенно необходимо. Во втором случае исследования проводят на макетах объекта и функция распределения ЭПР оказывается измеряемой величиной. [32]