Невозмущенная функция

Cтраница 1

Невозмущенная функция / JJ должна выводиться из полученного в гл. Рассмотрим общий случай наличия постоянного магнитного поля. В соответствии со сделанными ранее предположениями частота столкновений, электрические и магнитные поля считаются однородными, а переменная составляющая п1 зарядовой плотности, или величина / J, равной нулю. [1]

Предположим, что невозмущенная функция Гамильтона Н ( 1 ] удовлетворяет некоторым условиям невырожденности, называемым крутизной. [2]

При таком выборе невозмущенных функций, которые представляют симметризованиые волновые функции отдельных атомов, оператор возмущения включает взаимодействие электронов и ядер между собой и электронов с чужими ядрами. Непосредственное применение теории возмущений недопустимо: волновые функции нулевого приближения не ортогональны друг другу. Поэтому необходимо несколько модифицировать теорию возмущений. [3]

Вместо разложения и по невозмущенным функциям мы применим для решения (78.11) более прямой метод. [4]

Это свойство следует из инвариантности невозмущенной функции Гамильтона относительно временного сдвига ( по фазовой траектории) и теоремы Лиувилля. [5]

За редкими исключениями используется конечный набор невозмущенных функций, что, по существу, приводит к представлению оператора возмущения матрицей V конечного порядка. У матрицы V в общем случае отличны от нуля как диагональные, так и недиагональные элементы. [6]

Блок-схема программы для расчетов возмущения концентрации. [7]

Здесь: / 0 и / Oj - максвелловские невозмущенные функции распределения по скоростям нейтральных частиц и ионов, / и j [ - возмущенные части функций распределения нейтральных частиц и ионов, J ( а, 6) - интеграл столкновений, F ( ro io) - функция источника отраженных от тела частиц, остальные обозначения общепринятые. [8]

Получение экспоненциальных оценок скорости эволюции переменных действие в случае вырожденных невозмущенных функций Гамильтона особенно важно для задач небесной механики. [9]

Последнее выражение является определением оператора IIй ( t), именуемого невозмущенной функцией Грина или пропазатором. [10]

Это связано с тем, что на поверхности радиуса Л в ( 3) должны подставляться невозмущенные функции. [11]

Действительно, если ( /, ( р) G D х Т2, то из невырожденности невозмущенной функции вытекает, что § не зависит от ( р ( § 1, гл. [12]

Из всех решений этого уравнения для g должно быть выбрано такое, которое на малых расстояниях сводится к невозмущенной функции gD Дело в том, что на малых расстояниях всегда доминируют корреляции, включающие одну цепь, а в приближении Эдвардса каждая цепь идеальна. [13]

Борновское приближение - приближение для элементов матрицы амплитуд переходов, в котором они малы и представляются матричными элементами возмущения относительно невозмущенных функций. Вероятность перехода - вероятность обнаружения квантовой системы в некотором определенном квантовом состоянии в результате эволюции системы, если первоначально система находилась в некотором другом определенном состоянии. [14]

Временной множитель в (43.3) показывает, что эта функция относится, как и следовало, к той же энергии EI, что и начальная невозмущенная функция. [15]

Страницы: 1 2 3