Cтраница 3
В табл. 2 для различных вариантов выбора деформаций за независимые функции и количества узлов ( Kz x К разбиения четверти панели приведены относительные прогибы, которые достигают максимальных значений на серединах прямолинейных сторон. Варианты расчетов 1 - 5 показывают практическую сходимость результатов расчетов, полученных согласно ( 3), к значению аналитического решения [2], а также преимущества выбора мембранных деформаций за независимые функции, в отличие от вариантов 10 - 12, где наблюдается замедленная сходимость. [31]
Из рассмотрения булевых функций видно, что существуют такие независимые функции, через которые можно выразить остальные. Очевидно, что через конъюнкцию, дизъюнкцию и отрицание можно выразить все остальные булевы функции. [32]
Видим, что в одномерном случае имеется только две независимые функции Q и 5, определяющие конкретный вид системы Годунова. [33]
Здесь также возможно уточнение технологии, касающееся совместной разработки независимых функций одного уровня. [34]
Таким образом, остается всего 10 - 4sss 6 независимых функций. При наличии материи вид метрики ( 108 3) не меняется, а плот. [35]
Пуассона, не может быть больше - чем п независимых функций в инволюции. It независимы, то в точках общего положения независимо. Следовательно, линейно независимы их косые градиенты. Плоскость, натянутая па косые градиенты, является, очевидно, изотропной плоскостью в пространстве, касательном к многообразию. [36]
Отсюда следует, что парциальные мольные величины не являются независимыми функциями. [37]
Отсюда следует, что парциальные молярные величины не являются независимыми функциями. [38]
По ведь то, что мы суммируем, является произведением независимых функций. А поэтому мы можем просуммировать отдельно каждый член, а затем их перемножить. Это похоже па интегрирование функции п переменных, которая сама есть произведение п функций, каждая из которых зависит от своей переменной. Вы знаете, что тогда получается произведение интегралов. Суммирование же по 6j и 62 является очень простым. [39]
В классической термодинамике величины АЯ и AS рассматриваются в качестве независимых функций состояния. [40]
Пусть A ( t), В ( t) - взаимно независимые функции времени, для которых условие (28.8) выполняется тождественно. [41]
Поэтому т Дт, Y) можно представить в виде двух независимых функций, одна из которых ( т ] н) зависит от температуры, другая ( ц) - от напряжения сдвига. [42]
Итак, нам удалось построить на открытом шаре набор из п независимых функций, находящихся в инволюции и ( что важно. [43]
Тогда все г функций, входящие в условие (42.3), являются независимыми функциями на множестве G и существует окрестность точки х, такая, что любая из оставшихся функций зависит на этой окрестности от указанных г функций. [44]
Нет причин, чтобы Наа - Ньь и Наь не были независимыми функциями Д, откуда заключаем, что (12.15) и (12.16) не будут удовлетворяться одновременно, за исключением случайного совпадения. Другими словами, два решения (12.13) никогда не будут равны, за исключением случайного совпадения. Если два решения исходят из разных энергий в пределе слабого поля и они никогда не равны для любого значения Д, то кривые, которые соединяют их с предельными значениями, соответствующими сильному полю, не пересекутся. [45]