Полученная функция - распределение
Cтраница 1
Полученные функции распределения справедливы для самых общих случаев. Применим их для случая движения электронов в электрическом поле. [1]
Полученная функция распределения несимметрична и хорошо описывает опытные данные для наполненных сажей резин. [2]
Полученная функция распределения электронов по скоростям неустойчива относительно возбуждения ленгмюровских и ионно-зву-ковых колебаний, так как, во-первых, холодные и горячие электроны движутся один относительно другого и, во-вторых, электроны движутся относительно ионов. [3]
 |
Функция распределения пропластков по размерам. [4] |
Полученные функции распределения прослоев по размерам позволяют установить зависимость коэффициента охвата пластов сеткой скважины при различной плотности их размещения. [5]
Подставляя полученные функции распределения для координат и импульсов в определенное уравнение, мы найдем эллиптическую траекторию маятника в фазовом пространстве. [6]
Наиболее интересным, по-видимому, является вид полученной функции распределения f ( т), которая характеризуется наличием отчетливого максимума. [7]
Соответствующие уравнения для критических показателей так же должны быть скорректированы с учетом полученных функций распределения. Аналогичные выводы справедливы для динамического скей-линга. Разумеется, изложенные теоретические суждения нуждаются в серьезной экспериментальной проверке. [8]
После того как найдено параметрическое оптимальное f, можно реализовывать сценарии что если с помощью полученной функции распределения. Мы знаем, как применять процедуру растяжения и сжатия в нормальном распределении, и похожим образом можем работать с параметрами LOC, SCALE, SKEW и KURT регулируемого распределения. [9]
Для некоторых веществ переходные и динамические данные теперь имеются в перекрывающихся интервалах шкалы времени, и в этих случаях путем сравнения полученных функций распределения возможна проверка применимости для исследуемого вещества линейной теории вязко-упругости. [10]
Для доказательства справедливости найденных средних значений дебита и продолжительности работы ( 1 46 и 16 34) число операций гидроразрыва разбито по годам и на основе полученных функций распределения установлен критерий согласия Пирсона. Кроме того, за эти годы также определены средние значения прироста дебитов и продолжительности работы скважин на повышенном дебите. [11]
Я, - полуэмпирический параметр, равный - 2 - Ю10 сек-1. Полученная функция распределения имеет довольно сложный вид. [12]
Значение w ( A, t) из (6.29) можно получить с любой степенью точности в зависимости от числа п, а приведенная схема решения легко программируется на ЭЦВМ. Полученная функция распределения w ( A, t) описывает эволюцию амплитуды колебания системы (6.2) в переходном режиме. При t - со, w ( A, t) - шст ( Л) получаем решение в установившемся режиме. Функция распределения вероятностей w ( A, t) является исчерпывающей статистической характеристикой амплитуды основного параметра процесса колебаний. [13]
Особенность полученной функции распределения (2.2) и (2.3) состоит в том, что она сама становится анизотропной с выделенным направлением распределения по полю исходных тонкоструктурных элементов, с определенным вектором их диффузии. Другой особенностью функций распределения (2.2) и (2.3) является то, что даже при постоянном магнитном поле В rot A CQ ( /, г) могут происходить изменения структуры и энергии системы, если С0 ( t, r) адиабатически изменяется. Это противоречит известной теореме Борна о неизменности функции распределения в системе с В - const. Смысл полученной зависимости функции распределения от постоянного ( или слабо изменяющего) вектора магнитного поля состоит в том, что изолированная, но структурированная, замагниченная плазма стремится в равновесном случае к минимуму энергии. Магнитное поле ( потенциальное или бессиловое), состоящее из плазмоидов, определяет такую оптимальную структуру, в которой при отсутствии внешних возмущений ( притока энергии) реализуется наиболее вероятное состояние всей устойчивой системы. Это не значит, что в какой-то ее части не нарушается равновесие. Но в силу введенного Власовым понятия о нелокальной статистической механике ( Власов, 1978), локальные возмущения самоорганизуют всю систему так, что равновесие сохраняется как целое. Эти представления важно учитывать и при анализе солнечной активности при условии, что плазма содержит множество дискретных структурных элементов. Принцип квантования энергии системы элементарных частиц с сохранением стационарности системы лежит в основе квантовой механики. В нашем случае это принцип также реализуется в макросистеме. [14]
На этом трудном пути уже были сделаны первые шаги - были получены функции распределения довольно сложного вида для двух и трех совместно действующих факторов. Важно, что при этом был обнаружен замечательный результат: характеристики полученных функций распределения можно было установить по характеристикам исходных функций распределения, не проводя трудных математических операций, а используя только алгебру неоднородностей. [15]
Страницы: 1 2