Cтраница 2
После упорядочения и нормирования оказалось, что послойная неоднородность у различных скважин имеет одинаковый вид, по многим скважинам устанавливается типичная средняя кривая, и эта кривая описывается функцией распределения, например известной универсальной функцией гамма-распределения. Там же ( в книге Кэлхауна со ссылкой на Стайлса) высказана идея о тройном смысле полученной функции распределения - это распределение по слоям пласта значений проницаемости, значений скорости вытеснения нефти и значений пройденных фронтом вытеснения расстояний. После этого стало возможно для любых численных значений послойной неоднородности рассчитать подробные таблицы характеристики использования подвижных запасов нефти, текущей и средней доли агента. Полученные результаты были представлены графически в виде множества - кривых и математически описаны простыми и удобными приближенными формулами. Кроме того, для данной модели послойно неоднородного нефтяного пласта было установлено, что при многорядном размещении добывающих скважин ( в полосе между двумя нагнетательными рядами) уменьшение предельной обводненности добывающих скважин первых рядов не приводит к уменьшению суммарного отбора воды, а лишь перекладывает отбор воды с первых, более близких рядов на последующие - более отдаленные и тем самым замедляет отбор запасов нефти и попутной воды. [16]
Более принципиальная вторая трудность состоит в выборе необходимого конечного числа моментов. Очевидно, что если, например, при описании течения с отличным от нуля потоком тепла не включить qi в число определяющих параметров, то полученная функция распределения не только не сможет обеспечить достаточную точность, но может привести к качественно неверным результатам. [17]
Если в смеси реагирующих газов число неупругих столкновений много меньше числа упругих взаимодействий частиц, то левая часть уравнения (3.4.4) изменяется и в (3.4.18) входят еще члены, пропорциональные / 0& - скорости образования частиц сорта а в результате гомогенных реакций при максвелловском распределении частиц реагирующих компонентов. Появляющийся в (3.4.18) аддитивный член, пропорциональный Kty, приводит к еще одному интегральному уравнению, решение которого позволяет определить возмущение максвелловской функции распределения в результате химических реакций, найти константы скоростей реакций для полученной функции распределения и рассш-тать температуры компонентов смеси. [18]
Гриффита, и выбирается соответствующее математическое распределение. Принимаемые допущения должны быть достаточны для получения полного и однозначного математического решения поставленной задачи. Необходимо обсудить также некоторые ограничения рассмотренной модели, находящие отражение в математических особенностях полученной функции распределения. [19]
Были предложены и другие модели реакторов неполного смешения, например, модель реактора с байпасом части реагирующей смеси и модель параллельно включенных реакторов с различными временами контакта. С помощью таких моделей можно объяснить функции распределения времени пребывания в реакторе, определяемые экспериментально в опытах с трассирующим веществом. Как мы уже видели, в случае реакций с порядком, отличным от первого, недостаточно знать только функцию распределения времени пребывания в реакторе. Однако в отсутствие более полной информации о процессе можно и в этом случае использовать при расчете полученную функцию распределения, если доказано, что результат расчета сравнительно мало зависит от изменений неизвестных параметров. Этот вопрос подробно рассмотрен в книге Левеншпиля, упомянутой в библиографии ( см. стр. [20]
В частности, из этих закономерностей следует нормальное распределение состава углеводородных систем и фракций по температурам кипения. Закономерности термодинамики подтверждены аналитическими спектральными и хроматографическими методами. Кроме того, статистическое распределение состава по теплоте и энтропии образования и теплоемкости означает пересечение критических областей фазовых переходов отдельных компонентов. Отсюда следует качественно новый эффект - пространственно - временнбе пересечение фазовых переходов. Отсюда вытекает неизбежная полиморфность высокомолекулярных МСС, т.е. их значительное структурное разнообразие. В отдельных фракциях при небольшом отклонении радиусов корреляции и параметров порядка от средних значений они изменяются по законам R и r ev, соответственно. Отсюда следует, что соответствующие уравнения для критических показателей фазовых переходов также должны быть скорректированы с учетом полученных функций распределения. Аналогичные выводы справедливы для динамического скейлинга. [21]