Cтраница 3
Метод Хартри основан на предположении, что волновая функция атома или молекулы может быть представлена в виде произведения орбиталей, по одной для каждого электрона. Поэтому выбирается некоторый набор функций, и с ними осуществляется процедура самосогласования; когда после проведения ряда циклов решение стабилизируется, получается функция ( которая все еще имеет вид произведения одноэлектронных орбита-лей), описывающая электронное строение системы, а решения уравнения Шредингера дают орбитальные уровни энергии. На практике расчеты проводятся с применением уравнений Хартри ( см. список формул С. [31]
В случае столкновения рассматриваемых атомов сохраняется четность волновой функции атомов при отражении ее относительно плоскости движения. Поэтому из начального состояния с полным моментом 1 / 2 и его проекцией 1 / 2 возможны переходы только в состояния 3 / 2, 1 / 2 и 3 / 2, - 3 / 2, которым отвечает та же четность. [32]
Поскольку гибридизация 2s - и 2р - волновых функций атома углерода может быть различной, гибридизированную волновую функцию можно представить как s A p, введя коэффициент смешения Я, причем нормировочный множитель [ Б II, стр. [33]
А и т) в следует уже понимать волновые функции атомов, связанных данной связью. [34]
А и ij) B следует уже понимать волновые функции атомов, связанных данной связью. [35]
В соответствии с идеей метода волновую функцию молекулы составляют из волновых функций атомов. [36]
Волновая функция для нашего электрона строится как линейная комбинация из волновых функций атома А и всех атомов М нашей решетки. Можно показать, что такая волновая функция имеет затухающий характер: она спадает внутри решетки по мере удаления от того иона М, который является центром адсорбции. Затягиванием электронного облака в решетку и обусловливается связь между адсорбированным атомом А и кристаллом. Можно показать, что чем сильнее это затягивание ( а оно зависит от природы атома и от природы решетки), тем прочнее связь. Это затягивание приводит, между прочим, к тому, что атом А, находясь в адсорбированном состоянии, приобретает некий дипольный момент. Заметим, что величина этого дипольного момента, имеющего чисто квантово-механи-ческое происхождение, может превышать, как это можно показать, на несколько порядков величину дипольного момента, индуцируемого при физической адсорбции. [37]
Изложенный выше метод самосогласованного поля не является единственным для нахождения оптимальной волновой функции атома. Другой путь состоит в учете взаимодействия возбужденных конфигураций с основным состоянием. Напишем детерминанты Слэтера, соответствующие возбуждению некоторых электронов на более высокие орбитали. [38]
Такое представление ядерной волновой функции з в какой-то мере напоминает разделение волновой функции атома на радиальную и азимутальную составляющие ( см. § 4), а терминология берет начало от классической модели двухатомной молекулы, которая представляет собой два колеблющихся шарика, связанных пружинкой и совершающих одновременно вращательное движение вокруг центра тяжести. Однако всегда следует помнить, что понятия колебание и вращение молекул условны и на самом деле никаких колебаний ядер ( з классическом смысле) в молекуле нет, как нет и вращения. [39]
Из всех существующих общих методов квантово-механического расчета атомов, использующих представление волновой функции атома через одноэлектрон-ные функции, очевидно, самые точные результаты должен давать метод Фока. Этим оправдывается то усложнение расчета, которое связано с учетом обменных членов и отличает его от метода Хартри. Преимущества этого метода показаны на результатах расчета оптических свойств одновалентных атомов. [40]
Эффект Мессбауэра может служить, таким образом, чувствительным инструментом для исследования волновых функций атомов, магнитных и электрических полей вблизи атомных ядер, входящих в состав твердого тела. Он может также обеспечить получение информации о химических последствиях любого ядерного процесса, непосредственно предшествующего излучению у-кванта без отдачи. [41]
Гордана, Р - оператор перестановок электронов местами; в скобках при волновой функции атома, иона и электрона указано, от координат каких электронов зависит волновая функция. [42]
Наконец, здесь важную роль могут играть обменные многочастичные силы, обусловленные перекрытием волновых функций атомов или молекул. [43]
Волновая функция (37.52) описывает движение возмущающих частиц в поле атома в состоянии а; волновая функция атома сра в свою очередь зависит от координат возмущающих частиц как от параметров. [44]
В нашем случае поле Е / Е к 0 появляется из-за корреляции в эволюции волновой функции атома и коллапсирующих волновых функций электронов проводимости. Мы встречаемся здесь с эффектом типа ЭПР-корреляции, но не в варианте одиночных ЭПР-пар, а в условиях, когда атом является одним единственным первичным партнером при взаимодействии с огромным числом вторичных партнеров - электронов проводимости. После взаимодействия с атомом в слое проводимости электроны улетают в глубь металла, чтобы там в процессе коллапсов породить корреляционные отклики. Из-за небольшой асимметрии коллапсов корреляционные отклики накапливаются у атома в виде сдвига амплитуды Дар. В конечном счете именно коллапсы приводят к дипольной деформации атома и к постепенному появлению 2Р - амплитуды из исходной 2S - амплитуды. [45]