Волновая функция - состояние
Cтраница 1
Волновые функции состояний, соответствующих неприводимому представлению А, являются полностью симметричными; волновые функции состояний неприводимого представления В меняют знак при операции отражения в плоскости, проходящей через ось. [1]
Волновые функции трехкварковых барионных состояний строятся также по правилам нерелятивисткой теории. [2]
Волновые функции состояний свободной частицы ( со спином 1 / г) с определенными значениями / момента представляют собой спинорные сферические волны. Определим их вид, для чего напомним предварительно аналогичные формулы нерелятивистской теории. [3]
Волновые функции состояний отрицательной четности должны обращаться в нуль в точке х 0; для состояний положительной четности при х - О должна обращаться в нуль производная волновой функции по координате. [4]
Волновые функции состояний свободной частицы ( со спином с определенными значениями j момента представляют со-ой спинорные сферические волны. Определим их вид, для чего напомним предварительно аналогичные формулы нерелятивистской теории. [5]
Если волновые функции состояний с фиксированным значением углового момента и различной энергией образуют полный набор, то волновые функции состояний с фиксированным значением энергии и всевозможными значениями углового момента полного набора не образуют. Это обстоятельство не позволяет применить теорему полноты (3.13) для нахождения спектральной функции, что затрудняет решение обратной задачи. [6]
Поскольку волновые функции состояний а / и bi обладают цилиндрической симметрией, то проекция 1 на ось цилиндра равна нулю, а поперечные компоненты обращаются в нуль из-за наличия зеркальной симметрии. Таким образом, из всех матричных элементов остаются только те, которые соответствуют состояниям, принадлежащим одному и тому же узлу решетки, и поэтому из всех вкладов остается только член, соответствующий диамагнетизму Ланжевена. Ситуация аналогична описанной в разд, 4.4 и следует из метода связывающих орбиталей. Однако при изучении магнитных свойств видно, что связь между связывающими и соседними антисвязывающими состояниями приводит к иным выражениям, нежели формула для диамагнитной восприимчивоюти. Эти поправки нельзя учесть изменением параметра упъ их необходимо лолучить в явном виде. [7]
Принадлежность волновых функций состояний с данной энергией ( энергетического терма) к базису некоторого неприводимого представления позволяет классифицировать все энергетические термы молекулы по неприводимым представлениям ее группы симметрии. Каждому энергетическому терму молекулы соответствует одно из неприводимых представлений ее группы симметрии. Размерность этого представления, указывающая на число функций, преобразующихся друг через друга при преобразованиях симметрии группы, равна кратности вырождения терма, а характеры матриц представления позволяют сделать вывод о свойствах симметрии волновых функций терма. [8]
 |
Отщепление уровня энергии от зоны при наложении на кристалл локального возмущения. [9] |
Рассмотрим волновую функцию состояния, находящегося в запрещенной зоне. [10]
Таким образом волновая функция состояния данной энергии представлена контурным интегралом в комплексной - плоскости. [11]
 |
Заштрихованная область, ограниченная действительной осью, вертикальной линией мх и дугой окружности радиусом д / 2 ( га 1 / 2 представлена. [12] |
Следовательно, волновая функция состояния данной энергии в пределе больших т представляет собой суперпозицию распространяющихся направо и налево по оси х волн с фиксированным ( для каждого х) соотношением между фазами. Последняя выглядит, на первый взгляд, довольно сложно. Однако, она имеет простую геометрическую интерпретацию в фазовом пространстве. [13]
Так как волновая функция состояния данной энергии является стоячей волной, амплитуды Лт распространяющихся направо и налево волн должны быть равны. Заметим, что эта амплитуда содержит в знаменателе квадратный корень из классического импульса. Иными словами, это приближение верно только в достаточно далекой от точек поворота области. [14]
Рассмотрим поведение волновых функций спиральных состояний по отношению к инверсии координат. [15]
Страницы: 1 2 3