Cтраница 2
Как известно, волновая функция состояния Ч / сим, симметричного относительно замены / 1 - г2, максимальна в области, расположенной посередине между двумя протонами. [16]
В то же время волновая функция состояния Ч / анти, антисимметричного относительно замены г-г 2, посередине между протонами обращается в нуль. Поэтому электрон, будучи в этом состоянии, большую часть времени проводит вне этой области. В результате отталкивание двух прогонов оказывается более эффективным и ион Н в таком состоянии существовать не может. [17]
Тем самым найдена зависимость волновых функций состояний JMk) от углов Эйлера, определяющих поворот осей волчка по отношению к неподвижным осям. [18]
Для того чтобы построить волновую функцию синг-летного состояния, надо взять такую линейную комбинацию функций, соответствующих М8 0, которая ортогональна функции (9.23) триплетного состояния. [19]
Разложить плоскую волну по волновым функциям состояний с определен пыми значениями проекции т момента на ось у и проекцией ру импульса иа ту же ось. [20]
Какой смысл имеют коэффициенты разложения волновой функции произвольного состояния частицы с моментом / 1 в ряд по этим функциям. [21]
Яп а) и является волновой функцией состояния а) в энергетическом представлении. [22]
Тогда коэффициенты разложения F являются волновой функцией состояния в представлении Р оператора или в F-представлении. [23]
Тем не менее имеющие простой вид волновые функции состояний в нильсеновском потенциале широко используются в различных расчетах. [24]
Для нас важно здесь, что волновые функции состояний системы с данной энергией также могут служить базисом представлений. Можно показать, что если функции базиса образуют ортогональную систему, то матрицы представления будут унитарными. [25]
При таком потенциале необходимо теперь найти волновые функции состояния электрона с минимальной полной энергией. [26]
С ростом концентрации Л /, волновые функции локализо-ванных состояний могут перекрываться, что приводит к обменному взаимодействию между локализованными состояниями, благодаря чему дискретный уровень энергии Ел, расщепляясь образует зону энергии. [27]
Теоретическое вычисление сил осцилляторов требует знания волновых функций состояний, между которыми происходит переход. Такие функции хорошо известны только для гармонического осциллятора, атома водорода и некоторых других простейших квантовых систем. В случае более сложных атомных систем эти функции могут быть вычислены приближенными методами, с которыми мы познакомимся в следующих главах. [28]
Теоретическое вычисление сил осцилляторов требует знания волновых функций состояний, между которыми происходит переход. Такие функции хорошо известны только для гармонического осциллятора, атома водорода и некоторых других простейших квантовых систем. [29]
Спрашивается: в чем же различие волновых функций состояний, описывающих различные компоненты нуклонного дублета. На этот вопрос можно было бы дать такой ответ, который в свете сказанного выше звучит, пожалуй, несколько неожиданно и неубедительно. Состояния нуклонного дублета различаются по электрическому заряду 0 для нейтрона, - f - 1 для протона. [30]