Волновая функция - непрерывный спектр
Cтраница 2
Вместо рассмотрения с помощью уравнений (42.1) - (42.12) можно было бы анализировать состояния относительно движения пары рп в реакции ( р, рп) с помощью собственных состояний системы рп и представить конечное состояние, используя бесконечное число каналов, характеризуемых непрерывно меняющимся индексом. К этой системе применимо рассмотрение с помощью - матрицы, и указанные правила получают свое обоснование для общего случая. В связи с этим обобщением представляется вероятным, что правила, определяющие влияние порога в канале 3 на реакцию через канал 2, вызванную по каналу /, справедливы также и в тех случаях, когда имеется возможность распада более чем на два фрагмента. Однако эта привлекательная возможность расширения сферы применений метода - матрицы сталкивается с трудностью, связанной с тем, что волновые функции непрерывного спектра испущенной пары ( р, п) искажаются в тех областях конфигурационного пространства, в которых одна из частиц пары находится в поле третьего нуклона. Хотя, может быть, есть возможность развить строгую теорию, используя континуум каналов, такая теория еще не сформулирована. [16]
 |
Дипольные матричные элементы rn n / / для золота при температуре Т О, 5 кэВ и плотности р 1, 93 г / см3. [17] |
Мы рассмотрели переходы, для которых начальное и конечное состояние электрона относятся к дискретному спектру. Рассмотрим теперь случай, когда конечное состояние ( а также как конечное состояние, так и начальное) принадлежат непрерывному спектру. Процессы поглощения фотонов при таких переходах называются соответственно фотопоглощением ( фотоионизацией) и тормозным поглощением. Сечения для таких переходов можно получить из формул для сгьь () заменой волновых функций Кпч ( г) на волновые функции непрерывного спектра Де / / ( г), нормированные в соответствии с условиями § 3 гл. [18]
Страницы: 1 2