Cтраница 1
Волновые функции Шредингера / ш1 - ( д:, г) с пространственными формами (4.4) типа бегущих волн являются простейшими примерами волновых функций микрочастицы в стационарных состояниях. Они соответствуют двум типам поступательного движения, которые физически независимы, поскольку, очевидно, вероятность обнаружения определенной проекции импульса микрочастицы в своем состоянии равна единице, а в чужом - нулю. [1]
Волновая функция Шредингера в квантовой электродинамике - это не вектор в гильбертовом пространстве, а нечто гораздо более сложное. Если мы имеем дело с гейзенберговой картиной, мы можем придерживаться гильбертова пространства и использовать соответствующие операторы, производя все математические выкладки в этих рамках. [2]
Далее, волновая функция Шредингера является вектором в гильбертовом пространстве, если она описывает динамическую систему с конечным числом степеней свободы. Другое дело в квантовой электродинамике. Здесь волновая функция Шредингера представляет собой вектор в пространстве, число измерений в котором гораздо больше, чем в гильбертовом пространстве. Грубо говоря, здесь необходимое число измерений стремится к бесконечности как 2, где п - счетная бесконечность. [3]
Из опыта нахождения пространственной формы волновой функции Шредингера в прямоугольной яме ( рис. 4.13) и соображений симметрии следует, что в данном случае функция /, ( х) нигде не должна обращаться в нуль, должна быть симметричной относительно х 0 и одинаково убывать по экспоненциальному закону под барьером, т.е. при л - оо. [4]
Если исходить из анализа источников по физике, волновая функция Шредингера является простейшим аналитическим уравнением возбужденного состояния вакуумного поля, с помощью которого описываются гравитационные, электромагнитные, ядерные и другие явления природы. Поскольку вакуум меньше всего изучен и формализован, он является основным состоянием всех ( известных науке) информационных полей. Поэтому вакуумные поля микро - и макромира Вселенной - это камень преткновения ( по мнению многих ученых) на пути познания самой информационной Вселенной. [5]
Шредингера системы из N-частиц, и потому сама является волновой функцией Шредингера. [6]
Применим предложенный выше способ описания квантового состояния к ситуациям, в которых волновая функция Шредингера вообще непригодна, но при этом справедливость основных принципов квантовой динамики не вызывает сомнений. [7]
В этом месте удобно напомнить читателю связь между функцией Гамильтона - Якоби и волновой функцией Шредингера. [8]
В квантовой теории полей прежде всего отказываются от предложенной Борном и Гейзенбергом интерпретации произведения ф1р волновой функции Шредингера г з как вероятности местонахождения частицы и возвращаются к первоначальной интерпретации де Бройля и Шредингера, согласно которой волновая функция системы многих частиц является функцией, описывающей трехмерное классическое поле. Также как при квантовании электромагнитных полей, мы приходим к понятию фотона - характеристической частицы таких полей, при квантовании колебательного поля твердого тела вводится понятие фонона. [9]
Да даст в результате е, и величину математического ожидания оператора Ф ( х 1) Ф ( х 1) можно интерпретировать как плотность равномерного распределения для нахождения единичного заряда в окрестности 6а точки XQ, точно так же как квадрат волновой функции Шредингера для отдельной частицы в обычной квантовой механике. [10]
Поэтому даже в тех случаях, когда использование самого потока вероятности оказывается неэффективным, целесообразно в первую очередь исследовать стационарные состояния микрочастицы, в которых плотность вероятности ее обнаружения от времени не зависит. Волновая функция Шредингера в таких состояниях гармонически зависит от времени, так что главной проблемой становится нахождение ее пространственной формы и допустимых значений механической энергии микрочастицы. [11]
Его основу составляет волновая функция Шредингера, через которую в принципе можно выразить любые характеристики микрочастицы. [12]
Кажется, что, согласно общепринятым идеям атомной теории, прав Бор. Вероятностная интерпретация, основанная на волновой функции Шредингера - лучшее, что удалось придумать. [13]
В 1933 г. Эйнштейн недвумысленно заявил, что, по его убеждению, квантовая механика не содержит логических противоречий. В своей Спенсеровской лекции он сказал о волновых функциях Шредингера следующее: Предполагается, что эти функции позволяют вычислить только вероятности найти такие образования в известном месте или же в известном состоянии движения, когда производятся соответствующие измерения. [14]
То, что он здесь говорит, относится лишь к непрерывной и нормированной волновой функции Шредингера, но автор далее возвращается к идее двойного решения, которая состоит в том, что с каждым непрерывным решевием, несущим вероятностный смысл, должно быть связано сингулярное решение с точно такой же фазой, амплитуда которого, однако, существенно отлична от нуля лишь в сингулярной области, соответствующей частице. Эта сингулярная волна рассматривается как физическая волна, описывающая одновременное совместное существование волны и частицы. [15]