Искомая волновая функция

Cтраница 1

Искомая волновая функция Ч 1 должна быть непрерывной, однозначной и конечной. [1]

Искомая волновая функция W должна быть непрерывной, однозначной и конечной. [2]

Разложим искомую волновую функцию уравнения (1.30) с гамильтонианом (1.29) по собственным функциям невозмущенной системы. [3]

Чг ( х, у, г, /) искомая волновая функция частицы; / д / - 1 мнимая единица. [4]

Здесь 5 - оператор Гамильтона, вид которого будет указан ниже; ф - искомая волновая функция, описывающая какое-либо возможное состояние системы. [5]

Для нахождения вида функций фг ( о) можно воспользоваться вариационным принципом [27, 33], согласно которому искомые волновые функции из класса ( VIII. [6]

В этом разделе мы посмотрим на квантовый мир еще с одной точки зрения с помощью широко используемого в квантовой физике метода смешивания конфигураций: построения искомой волновой функции из известных решений какой-либо более простой задачи, когда весовые коэффициенты таких комбинаций можно рассматривать как волны на решетках базисных состояний. Объединение понятий приводит к нелинейному эффекту познания ( экономии мышления): решая уравнение Шредингера в разных его видах, мы дополняем опыт, накопленный в одной области, новым пониманием волновых свойств разнообразнейших систем в других условиях. [7]

Схематическое изображение т - t потенциала. [8]

Медленная сходимость ряда в методе ППВ, обусловленная сильными осцилляциями волновых функций вблизи ионов, устраняется в методе ортогонализированных плоских волн ( ОПВ) условием ортогональности искомых волновых функций волновым функциям внутренних оболочек, которые предполагаются известными. При этом ортогонализация учитывает осцилляции вблизи ионов. Тогда искомая волновая функция электрона в кристалле представляет собой линейную комбинацию плоских волн и атомных волновых функций, которые рассматриваются в виде блоховских функций для почти изолированных атомов. Большое количество расчетов зонной структуры твердых тел, проведенных к настоящему времени, показывает, что методы, основанные на идее плоских волн почти свободных электронов, лучше применимы к построению зонной модели металлов, чем полупроводников с характерной для большинства из них значительной долей ковалентности в химических связях. [9]

Медленная сходимость ряда в методе ППВ, обусловленная сильными осцил-ляциями волновых функций вблизи ионов, устраняется в методе ортогонализи-рованных пло ких волн ( ОПВ) условием ортогональности искомых волновых функций волновым функциям внутренних оболочек, которые предполагаются известными. При этом ортогонализация учитывает осцилляции вблизи ионов. [10]

В точных расчетах корреляцию можно учесть, заполняя электронами орбитали так, чтобы получились различные конфигурации - основное состояние будет отвечать наименьшей энергии. Искомую волновую функцию выражают в виде линейного сочетания конфигураций и наилучшее сочетание находят вариационным методом. С основным состоянием могут смешиваться только конфигурации, имеющие ту же симметрию. [11]

Дело обстоит иначе, если Ж не снимает полностью вырождения в первом приближении. Тогда искомые волновые функции ищутся в виде линейных комбинаций функций Хш, диагонали-зующих тот член спин-гамильтониана, который снимает вырождение. [12]

Число гибридных орбиталей равно числу исходных. Чем больше вклад АО в искомую волновую функцию, тем большее сходство с ней проявляет гибридная орбиталь. [13]

Поэтому с должна быть комплексным ( либо чисто действительным, либо чисто мнимым) числом, абсолютная величина которого равна единице. Это помогло бы уменьшить число независимых варьируемых коэффициентов в искомых волновых функциях и, следовательно, размерность детерминанта секулярного уравнения, которое приходится решать. [14]

Одно из особенно важных достоинств неэмпирических схем расчета состоит в том, что легко установить их строгую иерархию, основанную на сопоставлении получаемых с их помощью значений полной энергии. Свойство вариационности неэмпирических методов дает возможность, улучшая постепенно форму искомой волновой функции, приближаться к результату, достигаемому вначале в харт-ри-фоковском пределе, а затем к результату, достигаемому точным решением уравнения Шредингера. Поскольку каждый шаг на этом пути сопряжен с быстрым нарастанием затрат машинного времени, исследователь останавливается на расчетной схеме той или иной степени сложности, обеспечивающей должный компромисс между желаемым уровнем точности решения и затратами машинного времени. [15]

Страницы: 1 2