Cтраница 1
Условная функция распределения компонент вектора bi при фиксированном наборе со1 - 1 предполагается известной. [1]
Условная функция распределения и условная плотность распределения обладают свойствами функции распределения и плотности распределения соответственно. [2]
Условная функция распределения F % ( х Y) случайной величины А относительно У является борелевской функцией от Y; при Y - у ее значение FX ( х Y - - у) наз. [3]
Условной функцией распределения q - мерного случайного вектора Н относительно события В называется условная вероятность совместного выполнения неравенств Нй С щ, к 1 7 относительно события В. [4]
Их называют условными функциями распределения. [5]
Таким образом, метод условных функций распределения дает уравнение состояния для системы жестких сфер не только правильное качественно ( наличие фазового перехода жидкость - твердое тело), но и достаточно верное количественно, особенно при больших плотностях, если за эталон сравнения принять данные численного расчета. [6]
События, относительно которых определяется условная функция распределения, обычно заключаются в том, что некоторые случайные величины удовлетворяют определенным неравенствам, или в том, что случайная точка, соответствующая случайным величинам, попадает в определенную область. [7]
Таким образом, между методом условных функций распределения и методом ячеек существует вполне определенная связь, отражающая общие исходные предпосылки, но разную степень приближения к действительности. [8]
Наряду с условной плотностью и условной функцией распределения рассматривают также параметры соответствующего распределения. [9]
Это ядро интегрального уравнения получается из условных функций распределения по ячейке. Как уже указывалось, модельной основой этих уравнений служит представление о тепловом движении атомов в жидкости как о нерегулярных колебаниях около изменяющих во времени положение центров равновесия. [10]
Это ядро интегрального уравнения получается из условных функций распределения по ячейке. Как уже указывалось, модельной основой этих уравнений служит представление о тепловом движении атомов в жидкости как о нерегулярных колебаниях около изменяющих во времени положение центров равновесия. Совместное решение двух интегральных уравнений ( 20) и ( 21) дает в частной модели жестких сфер формулу для радиальной функции распределения вида. [11]
Отсюда следует требуемая формула, которая определяет условную функцию распределения через плотности распределения двумерной СВ и одномерной СВ. [12]
При этом используются представления о ячейках и условных функциях распределения. В системе атомов двух сортов взаимодействие между разными атомами неравноценно. [13]
Функция F ( x, у) носит название условной функции распределения; ее отыскание, как правило, оказывается весьма трудной задачей. [14]
В предыдущем параграфе показана возможность введения в статистическую теорию жидкости условных функций распределения и функций распределения центров движения молекул, физическая интерпретация которых соответствует модели ячеек в жидкости и колебательному движению молекул в ячейках. Закономерность такого пути приближенной теории жидкости доказывается и при попытке построения последовательной теории структуры жидкости. Для жидкости создание теории структуры означает развитие теории и метода расчета радиальной функции распределения, экспериментальное определение которой было рассмотрено ранее ( стр. Эта функция является основным экспериментальным результатом, дающим прямые сведения о структуре жидкости, поэтому теоретический расчет ее крайне важен. [15]