Cтраница 2
Как и всякая разумная диаграммная техника, техника Келдыша позволяет проводить суммирования диаграмм блоками. Важнейшими такими блоками являются так называемые собственно-энергетические функции. [16]
Тонкой стрелке отвечает множитель iGQP), где гриновская функция идеального ферми-газа. Сравнив (41.23) с (33.7), видим, что эти последние множители соответствуют собственно-энергетическим функциям гЕо2 и гЕ2сь т - е - представляют собой первые приближения для этих величин. Отметим, что новыми элементами - двусторонними стрелками и волнистыми линиями - ограничиваются особенности диаграммной техники для сверхтекучих ферми-систем; в отличие от случая бозе-систем, тройные вершины здесь не возникают. Поэтому диаграммная техника оказывается здесь гораздо проще и ближе к обычной, чем для сверхтекучих бозе-систем. [17]
В потенциал взаимодействия малых частичек основной вклад вносит член, содержащий билинейную комбинацию их поляризуе-мостей. Напомним, что поляризуемости частичек линейно связаны соотношениями вида (5.132) - (5.136) с соответствующими собственно-энергетическими функциями фотона. [18]
Далее, важно отсутствие особенностей у обобщенных восприимчивостей в верхней полуплоскости комплексной плоскости для частоты. Напомним, что обобщенные линейные восприимчивости ( или, что то же самое, функции линейного отклика) описывают линейную реакцию системы на внешнее воздействие. К таким величинам относится, например, запаздывающая гри-новская функция фотона) ( о), которая в соответствии с (5.18) связывает среднее электромагнитное поле в среде с внешним током. Собственно-энергетическая функция фотона (5.154) тоже является обобщенной восприимчивостью. Согласно (5.129) она описывает индуцированный в среде ток как отклик на внешнее поле. [19]