Равновесная функция - распределение
Cтраница 3
Вычисление флуктуации динамических величин с помощью равновесных функций распределения представляет собой в общем - случае такую же сложную задачу, как и вычисление средних значений и термодинамических потенциалов. Эта теория ограничена задачами, в которых малую часть системы можно характеризовать термодинамическими параметрами. Вследствие этой посылки она имеет существенно приближенный характер, поскольку принимать параметры малой системы термодинамическими правомерно только в случае больших систем, когда флуктуации, которыми мы интересуемся, пренебрежимо малы. [31]
Прежде чем перейти к нахождению явного вида равновесных функций распределения конкретных статистических ансамблей, обсудим некоторые общие проблемы. [32]
На основе принципа максимума энтропии можно построить равновесную функцию распределения произвольной макросистемы, если известны ограничения типа (1.3.36), которым должна удовлетворять эта функция. Подобные ограничения, как правило, представляют собой условия, конкретизирующие характер взаимодействия физического объекта ( образом которого является рассматриваемая макросистема) с внешней средой. Например, если физический объект способен обмениваться энергией с окружающей средой и находится по отношению к ней в состоянии равновесия, то его энергия принимает вполне определенное, формируемое внешней средой значение. При этом следствием фиксирования значения энергии является ограничение (1.4.1) на вид равновесной функции распределения закрытой макросистемы. Аналогично, ограничения (1.5.2), (1.5.3) на равновесную функцию распределения открытой макросистемы являются следствием того, что соответствующий такой макросистеме физический объект способен обмениваться с внешней средой не только энергией, но и элементами. [33]
В этом разделе вопрос о нахождении явного вида равновесной функции распределения будет решен для простейшего класса макросистем - так называемых замкнутых гамильтоновых. Напомним, что замкнутой, или изолированной, называют макросистему с заданным числом N элементов, не обменивающихся энергией с окружающей средой. Такую макросистему можно интерпретировать как совокупность элементов, находящуюся в некотором объеме V физического пространства, окруженном адиабатической оболочкой, исключающей обмен энергией с внешней средой. [34]
Второе видоизменение классической теории связано с изменением в равновесной функции распределения Максвелла - Больцмана для законов Бозе - Эйн-штейна и Ферми - Дирака. [35]
 |
Зависимость константы скорости диссоциации от обратной температуры. [36] |
Физически такой результат показывает, что степень нарушения равновесной функции распределения, как и скорость диссоциации, определяется энергией Е, разделяющей области адиабатических и неадиабатических столкновений. Именно скорость колебательного возбуждения молекул в области Е лимитирует скорость процесса. [37]
С другой стороны, релаксационные процессы стремятся восстановить равновесную функцию распределения за счет молекулярных столкновений. Обоснованность предположения о сохранении функции распределения равновесной в конечном счете определяется тем, какой из процессов преобладает. [38]
 |
Граф-схема процесса образования центра кристаллизации в объеме расплава, содержащего тг - f - l атомов вещества. [39] |
С физической точки зрения начальные состояния системы представляют собой равновесную функцию распределения комплексов по размерам в исходном перегретом состоянии расплава. Поэтому задание различных, начальных с математической точки зрения, условий системы позволяет исследовать влияние перегрева расплава на кинетику зародышеобразования. [40]
Данный и несколько последующих разделов посвящены нахождению явного вида равновесных функций распределения, которое, как уже указывалось, является важнейшим элементом статистического исследования равновесных состояний макросистем. В общем случае задачи о нахождении вида этих зависимостей взаимосвязаны, причем явное выражение для функции f ( H, а) во многом определяется характером взаимодействия рассматриваемой макросистемы с внешней средой. [41]
Весьма интересно исследовать, как наличие химических реакций искажает равновесную функцию распределения и каково влияние возникшей таким образом функции распределения на скорость химической реакции. Метод Монте-Карло позволяет дать ответ на этот вопрос. [42]
С физической точки зрения это решение должно совпадать с равновесной функцией распределения. Иначе говоря, в отсутствие поля решение кинетического уравнения не является единственным. Впрочем, этому не стоит удивляться, так как в рассматриваемой модели учитывается только упругое рассеяние электронов на примесях. Ясно, что само по себе упругое рассеяние не может установить равновесное распределение электронов по энергиям. [43]
В начале этой главы ( § 1) мы рассматриваем равновесные функции распределения эллипсоидальных систем. Точные модели трехосных однородных эллипсоидов были найдены Фриманом [203], который использовал их для изучения эволюции перемычек SB-галактик. С той ж & целью Фриман [202, 204] исследовал другие неаксиально-симметричные модели: эллиптические цилиндры и эллиптические диски. Они имеют много общих свойств с эллипсоидами, и поэтому мы также рассматриваем их в § 1 этой главы. [44]
 |
Теоретические зависи - ЭЛбКТрОПрОВОДНОСТИ, ПОЛуЧбННЫМИ С. [45] |
Страницы: 1 2 3 4