Cтраница 2
Заметим, что в этом уравнении по сравнению с уравнением (2.7.13) характер особенности на бесконечности вверх по потоку ( и 1) изменяется. Так что фактически граничное условие на бесконечности вверх по потоку не может быть удовлетворено; условия же на бесконечности вниз по потоку ( / 1) все еще удовлетворяются. [16]
При численном интегрировании необходимо определить решение в целом, а не характер особенности вблизи точек разрыва. Если рассматриваются обычные режимы течения, за исключением аварийных, задавать граничные условия в виде кусочно-постоянных функций нецелесообразно. [17]
Как известно, еще Пен-леве в конце прошлого века полностью выяснил характер особенностей в задаче трех тел: таковыми могут быть лишь столкновения ( двойные или тройные), при которых по определению расстояние между сталкивающимися телами стремится к нулю; при этом в течение конечного времени может произойти лишь конечное число столкновений. [18]
Здесь показатель р - целое положительное число, что обеспечивает полюсной характер подвижной особенности решения. Функция xo ( t) считается произвольной, a wm зависят от производных этой функции. [19]
Здесь показатель а - целое положительное число, что обеспечивает полюсной характер подвижной особенности решения. [20]
Новожилов н К. Ф. Черных [37], Г. Н. Чернышев [48] ( 1963 г.) выделили характер особенностей решения при действии сосредоточенных нагрузок на произвольную изотропную тонкую оболочку и получили асимптотические формулы для неограниченно возрастающих в окрестности точек нагруження величин. [21]
Покажем теперь, что появление в уравнении (8.8) иных слагаемых меньшего порядка не влияет на характер особенности. Допустим, что рассматривается уравнение Пуассона. [22]
Одним из важнейших вопросов, возникающих в связи с уравнениями в частных производных, является вопрос о характере особенностей, которыми может обладать решение данного уравнения. Метод интегральных операторов особенно удобен для изучения этого вопроса, ибо во многих случаях можно превратить утверждения об особенностях функций, к которым применяется оператор, в утверждения об особенностях соответствующего решения дифференциального уравнения. [23]
Формула (3.9) означает, что фазовый переход в системе с примесью изоморфен фазовому переходу в чистой системе - характер особенности сохраняется, но изменяются аргументы термодинамического потенциала. [24]
Таким образом, поле на границе сшивания представляется в виде разложения по ортогональным полиномам с весом, отвечающим характеру особенности на ребре. [25]
Если бы этот ( как говорят, континуальный) интеграл мог быть вычислен, тем самым был бы выяснен характер особенности функции Q ( fi, Т) вблизи точки перехода. [26]
Как уже отмечалось, подход, основанный на анализе однородных решений, имеет определенные недостатки с точки зрения выявления характера особенности в каждом конкретном случае. [27]
В противоположность распадам с рождением фонона, к этим случаям теория возмущения неприменима, и их исследование требует выяснения характера особенностей, которые имеют в пороговых точках гриновские функции жидкости. С другой стороны, тот факт, что нас будут интересовать только эти особенности, позволяет существенно схематизировать и тем самым упростить вычисления. [28]
Точное определение величины - у имеет большое значение для теории фазовых переходов второго рода, так как эта величина связана с характером особенности термодинамического потенциала в точке перехода. [29]
Теоремы 5.1.2 и 5.1.3 показывают, что в рассматриваемых там случаях характер особенности в точке z ap функции h ( a, b z) полностью определяется характером особенностей функций a ( z) и b ( z) в точках а у и pfe, для которых а рл ар. При этом точка ар действительно оказывается особой точкой, если ар представляется в виде произведения ау-рл единственным образом. [30]