Характер - рассеяние
Cтраница 1
Характер рассеяния в первую очередь зависит от соотношения между длиной волны и размером частиц. Если линейные размеры частицы меньше, чем примерно 1 / 15 длины волны, то рассеяние называется рэлеевским по имени Д. У. Рэлея ( 1842 - 1919), изучившего этот вид рассеяния. При больших размерах частиц принято говорить о рассеянии Ми. Хотя первоначально развитая Г. А. Ми ( 1908) теория относилась только к сферическим частицам, термин рассеяние Ми используется и для частиц неправильной формы. Для малых частиц теория Ми приводит к результатам теории Рэлея. Важным частным случаем оптической неоднородности является неоднородность оптических свойств среды, в которой распространяется звуковая волна. В результате этого возникают гармоническое распределение оптической неоднородности среды в пространстве и гармоническое, изменение оптических свойств во времени. В результате гармонического изменения оптических свойств во времени в каждой точке среды наблюдается изменение частоты дифрагированного света. Это изменение частоты дифрагированного на звуковой волне света получило название явления Мандельштама - Бриллюэна. [1]
Характер рассеяния для обоих соединений был определен по методике, описанной в работе [5], и оказался кинематическим, лишь в области малых углов - г 0 1 - 0 3 наблюдалось заметное отклонение а сторону динамического рассеяния. Все расчеты выполнены на ЭВМ. [2]
Характер рассеяния был определен по методике, описанной в работе [6], и оказался близким к кинематическому. Переход от интенсивностей У к структурным амплитудам Ф был сделан по формуле Ф ( - / У. Все последующие расчеты были выполнены на ЭВМ. [3]
 |
Рассеяние на больших неоднородно-стях. [4] |
Характер рассеяния света одиночной частицей зависит от отношения между ее радиусом г ( радиус неоднородности) и длиной волны А. Практически можно считать, что весь свет, падающий на переднюю поверхность крупной частицы, рассеивается в стороны. Рассеяние на очень малых частицах ( гСА) принято называть рэ-леевским, так как теорию этого вида рассеяния впервые разработал Рэлей. [5]
Характер рассеяния зарядов сказывается на ходе подвижности с температурой. [6]
Характер рассеяния дырок хорошо согласуется с уравнением ( I. При низких температурах превбладает рассеяние на ионах бора, в результате чего подвижность растет с температурой. При повышенных температурах происходит рассеяние на тепловых колебаниях решетки, которое уменьшает подвижность. [7]
Характер рассеяния рентгеновских лучей телами при аморфизации зависит от наличия порядка в расположении атомов. В то же время в твердом растворе полное отсутствие порядка в расположении атомов обеспечивает монотонное убывание, а стремление атомов окружить себя атомами того же или другого компонента приводит к различным немонотонным изменениям интенсивности фона с ростом величины угла дифракции. [8]
Характер рассеяния рентгеновых лучей зависит от рассеивающего объекта. [9]
Характер макроскопического рассеяния магнитного потока в трансформаторной стали зависит от внутреннего состояния материала. Зигзагообразное рассеяние соответствует энергетически устойчивому состоянию с равновесной структурой, получаемой в результате высокотемпературного отжига. В отожженном листе трансформаторной стали существует только одно определенное расположение зигзагообразной магнитной макроструктуры, определяемое кристаллической структурой данного листа. [10]
Характер рассеяния эмпирических значений случайной величины в большой совокупности их примерно соответствует какому-либо теоретическому закону распределения. Рассеяние отказов ( нарушений работоспособности) машин наиболее часто подчиняется закону Вейбулла или экспоненциальному закону. Этому закону с некоторым приближением может подчиняться рассеяние погрешностей изготовления или измерения линейных и угловых размеров, погрешностей массы деталей, величин твердости и других механических и физических величин, характеризующих свойства материалов. [11]
 |
Сопоставление изменения амплитуд рассеяния. [12] |
Такой характер рассеяния нейтронов является основной чертой, отличающей его от рассеяния, рентгеновских лучей. В последнем случае наблюдают постепенное возрастание амплитуды рассеяния; с увеличением атомного номера и очень быстрое уменьшение амплитуды для каждого элемента по мере увеличения угла рассеяния, обусловленное расширением электроннбго облака атома. [13]
На характер рассеяния обобщенных кривых, а следовательно, и на условие наступления предельного напряженного состояния оказывает существенное влияние начальная анизотропия материала. Сопоставление имеющихся экспериментальных данных [143, 286, 474] с известными условиями наступления предельного напряженного состояния показывает, что для состояния текучести в лучшем соответствии с опытом находятся условие Мизеса для анизотропного тела и условия Марина - Ху ( см. § 1 гл. Разрушение большинства анизотропных материалов удовлетворительно описывается условием Кулона для анизотропного тела. [14]
Для определения характера рассеяния размеров строят так называемые кривые распределения. Для построения кривых измеряют обработанную по одной настройке партию деталей в коли-стве не менее 100 шт. Результат измерений распределяют по группам с тем, чтобы в одной группе находились измерения одного определенного интервала. Например, произведены измерения диаметра у 250 цилиндрических валов. [15]
Страницы: 1 2 3 4