Характер - тепловое движение
Cтраница 1
Характер теплового движения в жидкости существенно отличается от движения молекул в газе с их кратковременными столкновениями и сравнительно длительными свободными пробегами. В жидкости движение молекул носит диффузионный характер. Это диффузионное движение по Френкелю ( см. [19]) представляют как случайные перескоки между соседними положениями равновесия на расстояние порядка расстояния между молекулами. В положении равновесия частица совершает колебательное движение с некоторой средней частотой, определяемой ее квазикристаллическим окружением. [1]
Характер теплового движения иона аналогичен движению молекул в жидкости. При воздействии электрического поля на жидкий диэлектрик ионы получают добавочную скорость движения в направлении поля. [2]
 |
Термомеханическая кривая низкомолекулярного кристаллического вещества.| Термомеханическая кривая стеклующейся низкомолекулярной жидкости. [3] |
Характер теплового движения макромолекул в различных температурных интервалах неодинаков. В температурной области стеклообразного состояния энергия теплового движения недостаточна для перемещения отдельных участков макромолекул относительно друг друга, поэтому форма макромолекул и их взаимное расположение практически не изменяются во времени. Соответственно при малых нагрузках в стеклообразном состоянии у полимеров наблюдаются лишь небольшие обратимые деформации. [4]
Однако характер теплового движения в жидкости существенно отличается от имеющегося в газах ( гл. III, § 1), а потому и механизм процессов переноса также оказывается иным. Поэтому выражения для коэффициентов переноса л, t и К, полученные для газов на основании молекулярной теории, непосредственно неприменимы к жидкостям. [5]
Автор: Характер теплового движения в жидкости наиболее сложен. Жидкость, занимая промежуточное положение между газом и кристаллом, обладает наряду с сильным межчастичным взаимодействием в значительной мере разупорядоченной структурой. Трудности рассмотрения газов, обусловленные разупорядоченностью положений отдельных частиц, компенсируются практически полным отсутствием мсжчастичного взаимодействия. В случае же жидкостей имеются обе указанные трудности при отсутствии в то же время соответствующих компенсирующих факторов. Можно сказать, что в жидкости молекулы, как правило, вполне сохраняют свою индивидуальность. Для жидкости характерно существование самых различных типов движений: перемещения молекул, вращения молекул, колебания атомов внутри отдельных молекул, колебания молекул в поле соседних молекул. Самое сложное состоит в том, что все эти типы движений нельзя, строго говоря, рассматривать порознь ( как говорят, в чистом виде): существует сильное взаимное влияние движений. [6]
Следовательно, характер теплового движения частиц вещества в процессе плавления практически мало изменяется. Движение одноатомных молекул жидкости при температурах, близких к температуре плавления, сводится к малым колебаниям около некоторых положений равновесия, которые время от времени скачкообразно смещаются, так как атомы перескакивают в новые положения. В случае двухатомных и более сложных молекул, помимо этого, движение молекул сводится к вращательным колебаниям около некоторых определенных ( равновесных) ориентации, которые также могут с течением времени скачкообразно изменяться. [7]
Принципиально различен н характер теплового движения частиц, которое в конденсированных системах является колебательным, а в газах - поступательным. Лишь в редких случаях частицы конденсированной системы совершают трансляционные перескоки в соседние вакантные узлы или в свободные междоузлия. Колебательное движение частиц квантуется, что предопределяет возникновение в твердых телах интересных квантовых явлений, проявляющихся главным образом при низких температурах. [8]
 |
Зависимость коэффициента диэлектрических потерь е от логарифма частоты lg / для полиметилакрилата при различных темп-рах. 1 - 37 С. 2 - 50 С. 3 - 70 С. 4 - 90 С. [9] |
В соответствии с характером теплового движения макромолекул различают днполыю-групповые ( ДГ) и диполыго-сегмснталь-ные ( ДС) поляризацию и потери. Эта терминология, как более конкретная, принята взамен старой - дипольно-радпкалыше и диполыю-аластич. В литературе встречаются обозначения указанных процессов как побочного ( Nebcnmaxima) и главного ( Hauptmaxima) или же с помощью буквенных символов: а - для ДС-процессов, р у, 6 - для ДГ-процессов. [10]
 |
Зависимость коэффициента диэлектрических потерь е от логарифма частоты lg / для полиметилакрилата при различных темп-рах. 1 - 37 С, г - 50 С, 3 - 70 С. 4 - 90 С. [11] |
В соответствии с - характером теплового движения макромолекул различают дипольно-групповые ( ДГ) и дипольно-сегменталь-ные ( ДС) поляризацию и потери. Эта терминология, как более конкретная, принята взамен старой - дипольно-радикальные и дипольно-эластич. В литературе встречаются обозначения указанных процессов как побочного ( Nebenmaxima) и главного ( Hauptmaxima) или же с помощью буквенных символов: а - для ДС-процессов, р у, 6 - для ДГ-процессов. [12]
Молекулярная природа хрупкого разрушения связана с характером теплового движения кинетич. На основании данных ЯМР полагают, что при темп - pax, соответствующих хрупкому разрушению, осуществляются лишь крутильные колебания отдельных звеньев, тогда как при более высоких темп - pax возможно групповое перемещение звеньев, затрудняющее разрушение, обусловленное термофлуктуационным распадом химич. [13]
Молекулярная природа хрупкого разрушения связана с характером теплового движения кинетич. На основании данных ЯМР полагают, что при темп - pax, соответствующих хрупкому разрушению, осуществляются лишь крутильные колебания отдельных звеньев, тогда как при более высоких темп - pax возможно групповое перемещение звеньев, затрудняющее разрушение, обусловленное термофлуктуационным распадом химич. [14]
Многочисленные данные говорят о том, что характер теплового движения в жидкостях должен иметь много общего с характером теплового движения в твердых телах. [15]
Страницы: 1 2 3 4