Хартри

Cтраница 1

Хартри - Фока учитывает лишь последний тип корреляции ( дырку Ферми), движение же электронов с антипараллельными спинами в обычной теории ССП не скоррелировано, и такие электроны могут с заметной вероятностью одновременно находиться в одной и той же точке пространства. [1]

Хартри - Фока ( ССП МО ЛИЛО) при достаточно длинном базисе удовлетворительно предсказывают геометрию комплекса и распределение электронной плотности, по получаемая энергетическая поверхность вследствие пеучета энергии корреляции может, исключая ряд рассмотренных в предыдущем пункте случаев, значительно отличаться от реальной. Корреляционная энергия возрастает при образовании новых электронных пар либо при большем сближении электронов; часто неверно предсказываются продукты диссоциа ] цта. [2]

Хартри включен лишний кулоновский вклад от рассматриваемого электрона, так называемое самодействие. [3]

Хартри - Фока превращаются в систему алгебраических уравнений для коэффициентов разложения с. Это алгебраическое приближение лежит в основе большинства применений квантовомеханических методов к исследованиям электронной структуры молекул. [4]

Хартри - Фока, дают лучшие результаты для - состояний. Поэтому, хотя все расчеты в настоящей книге основаны на параметрах Хермана - Скиллмана, в некоторых случаях параметры Хартри - Фока являются более подходящими. Как известно, абсолютные значения атооушых термов в любом случае имеют лишь ограниченный смысл. Например, представим себе, что величина ер для кислорода дает правильное значение энергии, необходимой для того, чтобы переместить один электрон с изолированного атома кислорода в бесконечность. Если, однако, этот атом находится в-близи от поверхности металла ( или, что почти эквивалентно, вблизи поверхности кова-лентного кристалла с большой диэлектрической проницаемостью), но не настолько близко, чтобы образовалась химическая связь между ними, то возникает вопрос: какова теперь энергия отрыва электрода от атома кислорода. Один из способов рассчитать эту энергию состоит в том, чтобы переместить нейтральный атом в бесконечность, что происходит без совершения какой-либо работы, затем удалить один электрон, затратив энергию ер, и далее возвратить ион кислорода в исходное положение. При этом энерпия иона возрастает на величину e2f4d, что обусловлено наличием поля изображения, где d - расстояние иона в конечном состоянии до поверхности. [5]

Хартри - Фока Отсюда следует, что значения е следует искать методом Хартри - Фока. Именно такие значения приведены в ОПСЭ и также в табл. 19.3. К. Каландра), рассматривая переходные металлы, независимо высказал предположение, что параметры, полученные методом Хартри - г - Фока, дают лучшие относительные энергии для зон 4-типа и s / з-типа. [6]

Зависимость величины фазовой. [7]

Хартри, Кронига и Петерсена [62], в которой авторы на примере молекулы GeCl4 разработали метод вычисления величины S и показали ее большую чувствительность к небольшим изменениям потенциала рассеивающего атома. Различие в величине S для элемента в атомном и ионном состояниях становится особенно значительным в области малых энергий, соответствующих на спектрограмме области, непосредственно примыкающей к коротковолновой границе основного края поглощения. На рис. 29 представлены кривые зависимости фазового множителя S от энергии для иона С1 - ( сплошная кривая) и для нейтрального атома хлора ( пунктирная кривая), заимствованные из работы Хартри, Кронига, Петерсена. [8]

Хартри равна среднему значению точного гамильтониана. [9]

Хартри - Фока - Рутана, а за возмущение w - оператор, описывающий электронную корреляцию. [10]

Хартри ( см. система единиц естественная. [11]

Хартри - Фека к многочастичным квантовомеханич. К ним примыкают возникшие в биофизике ур-ния, описывающие распространение импульса по нервному волокну. Ур-ния этих типов возникают в задачах о самоорганизации ( см. Синергетика) и диссипативных структурах. [12]

Хартри, приведенных в (1.12), имеет размерность времени. [13]

Хартри - Фока - Боголюбова, теория конечных ферм и-систем и др.) требуют уточнения соотношений ( 3) - ( 6) и точного учета закона сохранения числа частиц. [14]

Хартри - Фока и интегралов перекрывания, вычисленные на собственных функциях; С - матрица коэффициентов при атомных орбиталях ( в общем случае - неквадратная, так как атомный базис может включать большее число функций, чем занято электронами в соответствующих атомах); Е - диагональная матрица одноэлектрон-ных энергий. [15]

Страницы: 1 2 3 4