Большой ансамбль
Cтраница 1
Большой ансамбль, следовательно, находится в статистическом равновесии по отношению к фазам вида. [1]
Рассмотрим большой ансамбль идентичных систем из N частиц. [2]
Имеем статистически большой ансамбль частиц. [3]
Указывается, что использование большого ансамбля Гиббса позволяет более строго и точно вычислять вероятность образования новой фазы, включая однозначный расчет предэкспоненциального множителя. Важный пример этого - вычисление вероятности вскипания перегретой жидкости, когда рост зародышевого пузырька определяется флуктуациями двух параметров - объема и давления в пузырьке. Оказывается, что по мере роста пересыщения наблюдается смена режимов вскипания, начиная от контролируемого скоростью парообразования и кончая режимом, когда контролирующим фактором становится вязкость жидкости. [4]
Простейшее обобщение теории, развитой в главе 13, состоит в рассмотрении большого ансамбля связанных хаотических систем. [5]
С этого момента мы будем предполагать, что квазиравновесный статистический оператор (2.2.40) описывает большой ансамбль. [6]
Развиваемый в физике статистический подход к изучению поведения материальных сред связан с введением средних по большому ансамблю частиц характеристик. Последнее приводит к необходимости введения дополнительных гипотез о свойствах частиц, их взаимодействии и с упрощением этих свойств и взаимодействий. Если же существенны еще и немеханические процессы, то в настоящее время не существует даже теоретической базы для построения таких методов. [7]
Оператор числа частиц для электронной подсистемы Ne включен в набор базисных переменных, так как предполагается использование большого ансамбля, наиболее подходящего для рассматриваемой задачи. Отметим также, что энергия взаимодействия Я включена в гамильтониан термостата. [8]
В этой главе, где предметом рассмотрения являются боль шие ансамбли, и всегда обозначает среднее по большому ансамблю. [9]
Грина G ( / -, /; г, t), к-рые определяются как средние по большому ансамблю Гиббса от произведений полевых ф-ций i) ( с, О, Ф (, С) в гейзенберговском представлении. [10]
Напомним, что в классическом случае символ Тг означает интегрирование по фазовым переменным всех частиц, а при использовании большого ансамбля - дополнительное суммирование по числу частиц. [11]
В действительности, неоднородности топографии в высшей степени нерегулярны и, по сути дела, могут рассматриваться как конкретные реализации из большого ансамбля случайных полей с заданными статистическими характеристиками. Это позволяет использовать для анализа таких движений, и, в частности, распространения волн Россби в отсутствие зонального потока, аппарат теории случайных процессов и полей [152, 209, 223], что существенно упрощает математический анализ. Однако учитывая, что в реальности отсутствует ансамбль и исследователи имеют дело все-таки с отдельными реализациями, окончательные выводы необходимо формулировать в виде, пригодном для анализа реальных ситуаций. [12]
Напомним, что результирующая поляризация ядерных моментов вдоль направления Н0 в обычных условиях составляет всего несколько миллионных долей, так что в большом ансамбле таких изолированных пар вероятности обеих ориентации соседнего диполя почти одинаковы. [14]
Мы можем - теперь установить в отношении свойств, доступных человеческому восприятию, основные отличительные черты ансамбля, подобного тому, который мы рассматриваем ( канонически распределенный большой ансамбль), когда средние числа частиц различного рода того же порядка величины, что и число молекул в телах, являющихся предметом физического эксперимента. Несмотря на то что ансамбль содержит системы, число частиц в которых может колебаться в широчайших пределах, практически эти числа колеблются в столь узких пределах, что колебания эти являются неощутимыми во всех случаях, за исключением случаев особых значений постоянных ансамбля. Это исключение в точности соответствует тому природному случаю, когда некоторые термодинамические величины, соответствующие В, у. [15]
Страницы: 1 2 3