Cтраница 1
Бесконечная цепочка состоит из вихрей интенсивности т, расположенных в точках 2z0 ne, где п - любое положительное или отрицательное целое число ил нуль. [1]
Бесконечные цепочки располагаются между собой параллельно и соединены катионами металлов. [2]
Бесконечная цепочка тетраэдров МХ4, соединенных через противоположные ребра ( что соответствует формуле МХ2), не может быть реализована в гексагональной плотнейшей упаковке, потому что в ней нет тетраэдрических позиций, отмеченных значком х па рис. 4.17, а. Такое расположение осуществляется лишь в кубической плотнейшей упаковке, что видно из сравнения рис. 4.17 6 и а. Заполнение / 4 тетраэдрических пустот в КПУ атомов ( как показано на рис. 4.17 6) приводит к образованию цепей тетраэдров, соединенных противоположными ребрами. [3]
Эта бесконечная цепочка уравнений при детерминированных начальных условиях разрывается, образуя замкнутую систему для моментов второго порядка и рекуррентную последовательность уравнений для всех высших моментных функций. [4]
Для бесконечной цепочки время релаксации длины бесконечно, поскольку при перескоке не изменяется длина цепи, если перескок происходит не на конце цепи. [5]
Сопротивление бесконечной цепочки можно рассчитать и независимо, причем это сделать проще, чем найти сопротивление цепочки с конечным числом звеньев. Идея такого решения заключается в том, что добавление еще одного звена к началу бесконечной цепочки не может изменить ее сопротивление. Но в этом случае мы сразу получаем эквивалентную схему, изображенную на рис. 3.3, причем сопротивление между точками А и В также равно Rx. [6]
Упаковка бесконечных цепочек кодеку л, объединенных водородными слявяни, различна для кислот с четный и нечетным числом атомов углерода. [7]
Сопротивление бесконечной цепочки можно рассчитать и независимо, причем это сделать проще, чем найти сопротивление цепочки с конечным числом звеньев. Идея такого решения заключается в том, что добавление еще одного звена к началу бесконечной цепочки не может изменить ее сопротивление. Но в этом случае мы сразу получаем эквивалентную схему, изображенную на рис. 3.3, причем сопротивление между точками А к - В также равно Кт. [8]
Рассматриваемую бесконечную цепочку с упруго взаимодействующими атомами можно уподобить струне. [9]
Рассмотрим бесконечную цепочку атомов. Будем обозначать равновесные расстояния между атомами через а, так что в состоянии равновесия n - я масса находится на расстоянии хп па вдоль цепочки; смещение п-го атома из этого положения будем обозначать через ип. [10]
Известны также тройные бесконечные цепочки, связанные боковыми сторонами; н-апример в структуре эпидидимита. Такие сложные срастания наблюдаются, однако, очень редко. С другой стороны, принцип линейного образования цепочек, лежащий в основе структуры пи-роксенов, очень часто воспроизводится не по одному, а по двум направлениям. При атом получается двумерная сетка, содержащая шестисторонние ( гексагональные) кольца из тетраэдров [ Ю4 ], связанных друг с другом по каждому направлению ( фиг. [11]
Рассматриваются также бесконечные цепочки вложенных подгрупп ( убывающие и возрастающие), занумерованные порядковыми числами или даже элементами упорядоченного множества. [12]
Структуры из бесконечных цепочек [ SiO3 ] из тетраэдров [ SIO4 ] с общими вершинами типичны для минералов пироксеновой группы. [13]
Для решения бесконечной цепочки уравнений (2.49) необходимо указать зависимость коэффициентов 9, Я, Я. После этого решение данной системы, найденное при нулевых начальных и граничных условиях Fn ( VQ) Fn ( V0 t) Q, будет последовательно и полностью описывать первые две стадии эмульсионной полимеризации, протекающие по схеме Харкинса - Юрженко. Напомним, что в теории Смита - Юэрта и в дальнейших ее модификациях эти стадии рассматриваются по отдельности при отсутствии единого подхода. [14]
Сопоставим интерференцию бесконечной цепочки совершенных и несовершенных скважин при следующих данных ( фиг. [15]